На главную
Содержание

ФЕХРАЛЬ-ФИЗИКА

ФЕХРАЛЬ [от лат. Fe(rrum) - железо, Chr(omium) - хром и Al(uminium) - алюминий], общее назв. группы жаростойких сплавов на железной основе, содержащих 8-15% Сг и 3,5-5,5% А1. Ф. сочетает жаростойкость с высоким удельным электрич. сопротивлением (1,15-1,35 мком*м); темп-pa плавления ок. 1470 °С, плотность ок. 7,3 г/см3. Ф. уступает по жаростойкости хромалю, но дешевле его и обладает более высокой технологич. пластичностью при горячей и холодной деформации. Выпускается гл. обр. в виде проволоки и ленты. Применяется обычно как заменитель нихрома для изготовления элементов сопротивлений, работающих с нагревом не выше 900-950 °С. В СССР выпускается Ф. марки Х13Ю4.

Лит.: Прецизионные сплавы. Справочник, М., 1974.

ФЕХТЕ (Vechte), немецкое назв. р. Вехт в ФРГ и Нидерландах.

ФЕХТОВАНИЕ (от нем. fechten - фехтовать, сражаться, бороться), 1) система приёмов владения холодным оружием в рукопашном бою. Различные системы владения холодным оружием известны с древнейших времён (Египет, Индия, Греция, Рим). В ср. века Ф. считалось одной из "семи благородных страстей рыцаря". Зарождение т. н. фехтовального иск-ва относится к нач. 15 в., когда с появлением огнестрельного оружия тяжёлые защитные доспехи воинов стали упраздняться, что позволило значительно облегчить холодное оружие. В 15-16 вв. вначале в Испании (где началось произ-во лёгких и прочных толедских клинков и получили распространение дуэльные поединки), затем в Италии, Франции, Германии сложились нац. школы Ф. колющей и рубяще-колющей шпагой, появились уч. пособия по Ф. (одно из первых - итальянца А. Мароццов 1517). Как форма обучения приёмам владения холодным оружием Ф. до сер. 19 в. являлось обязательным элементом дворянского воспитания и до сер. 20 в. входило в программу боевой подготовки в армии (сабля, шашка, штык и др.), в уч. планы военных уч. заведений (в России с нач. 18 в. "рапирная наука" была обязательным уч. предметом в Школе матем. и навигац-ких наук, Морской академии, а затем и в др. военных уч. заведениях).

2) Вид спорта, объединяющий регламентируемые офиц. правилами единоборства на холодном спортивном оружии - рапире, шпаге, сабле. Совр. программа офиц. соревнований включает личные и командные турниры мужчин (рапира, шпага, сабля) и женщин (только рапира - как наиболее лёгкое оружие). В поединках на рапирах разрешены уколы только в туловище, на шпагах - во все части тела, кроме незащищённого маской затылка, на саблях - уколы (удары) во все части тела выше пояса, кроме затылка. Поединок ведётся до 5-10 уколов (ударов) у мужчин и до 5-8 уколов у женщин. Регистрация уколов в поединках на шпагах производится судьёй - руководителем боя с помощью электрофиксатора, на рапирах - электрофиксатором и визуально, на саблях -только визуально (4т. н. угловыми судьями). Поединки проводятся на спец. дорожке шир. 2 м и дл. 14 м (рапира), 18 м (шпага, сабля). Спортсмены выступают в лёгких защитных костюмах из прочной белой ткани, в масках с металлич. сеткой и с перчаткой на вооружённой руке. Соревнования проводятся по круговой, кубковой и смешанной системам (см. Спортивные соревнования).

Основные принципы спортивного Ф. сложились в кон. 17 в. во Франции, где синтезировались исп. и итал. школы Ф. (французы усовершенствовали технику приёмов, методику обучения, оружие, ввели защитную маску и пр.). В 18-19 вв. Ф. стало во мн. странах одним из наиболее популярных видов спорта у привилегированных сословий. Наряду с индивидуальным обучением получили распространение фехтовальные классы, залы, школы. Во 2-й пол. 19 в. определились осн. правила и программы офиц. соревнований по Ф., стандарты спортивного оружия и защитного снаряжения. С 1896 Ф. входит в программу Олимпийских игр (соревнования женщин - с 1924). В 1906-36 проводились чемпионаты Европы, с 1937 ежегодно организуются чемпионаты мира, с 60-х гг.- личные и командные соревнования на Кубки Европы, с 50-х гг.- личные первенства мира среди юниоров (с 1964 - чемпионаты). Сильнейшими на междунар. соревнованиях в 1-й пол. 20 в. были фехтовальщики Италии , Франции, Венгрии.

В России спортивное Ф. известно с кон. 17 - нач. 18 вв. Однако до сер. 19 в. им занимались лишь представители феод. знати под руководством иностр. преподавателей-фехтмейстеров. В сер. 19 в. появились рус. уч. пособия по Ф. (Соколова, И. Сивербрика и др.), с 1860 стали проводиться офиц. соревнования (только для офицеров). В кон. 19 - нач. 20 вв. в Петербурге, Москве и ряде др. городов открылись частные фехтовальные залы, курсы, клубы Ф., в т. ч. Моск. военная фехтовально-гимнастич. школа (1910). Ф. входило в программу Рус. олимпийских игр (1913, 1914). Рус. фехтовальщики участвовали в Олимпийских играх 1912.

В первые годы Сов. власти обучение Ф. на спортивном оружии осуществлялось в кружках и на курсах всевобуча, во вновь открытых школах Ф. (первые преподаватели - С. О. Агафонов, В. М. Житков, П. А. Заковорот, В. М. Захаров, А. П. Мордовии и др.). В 1924 состоялся 1-й чемпионат Москвы, в 1925 осн. всесоюзная секция Ф. (с 1958 - Федерация Ф. СССР). Ф. входило в программу Всесоюзной спартакиады 1928. С 30-х гг. проводятся чемпионаты СССР (с 1943 ежегодно), с 1948 - первенства среди юниоров, с 50-х гг.- среди подростков (с 15 лет), юношей и девушек. В 30-50-е гг. проводились офиц. соревнования по Ф. на винтовках (карабинах) с эластичным штыком. Первые успехи сов. Ф. связаны с именами Р. И. Чернышёвой, А. М. Пономарёвой, Т. И. Климова, В. В. Вышпольского, К . Т. Булочко, В. А. Аркадьева, И. И. Манаенко и др.

В 1952 Всесоюзная секция Ф. вступила в Междунар. федерацию Ф.- ФИЕ (осн. в 1913 в Париже, объединяла в 1976 нац. федерации 76 стран) и стала участвовать в крупнейших междунар. соревнованиях, в т. ч. в Олимпийских играх. В 1958-75 сборная команда СССР

15 раз была обладателем "Большого приза наций" (за общекомандную победу на мировых первенствах и олимпиадах), завоевав 64 золотые медали (достижения фехтовальщиков др. стран в этот период: ВНР - 26 золотых медалей, ПНР и Франция - по 13, Италия - 10, ФРГ - 6); 25 золотых медалей получили сов. спортсмены на чемпионатах мира среди юниоров, 22 раза сов. клубные команды первенствовали в соревнованиях на Кубки Европы. Среди неоднократных чемпионов Олимпийских игр мира: Г. Е. Горохова, А. И. Забелина, В. К. Растворо-ва, Т. Д. Самусенко, Е. Д. Белова, Э. К. Ефимова, В. Г. Никонова, А. В. Никан-чиков, В. Ф. Жданович, Я. А. Рыльский, Г. Я. Крисе, В. А. Сидяк, В. А. Назлымов, В. П. Путятин, М. С. Ракита, Г. А. Свешников, В. В. Станкович, А. А. Романьков, Б. С. Хабаров, В. А. Кровопусков. В развитие сов. школы Ф. внесли вклад тренеры В. А. Аркадьев, В. А. Андриевский, Г. М. и Л. П. Бокун, К. Т. Булочко, А. П. Голяницкий, Е. Я Колчинский,, И. И. Манаенко, М. П. Мидлер, А. Н. Пономарёв, Л.В.Сайчук, М. В. Сазонов, Д. А. Тышлер, Ю. Т. Хозиков и др.

На 1 янв. 1976 в СССР спортивным Ф. занимались ок. 40 тыс. чел., в т. ч. св. 400 мастеров спорта. Ф. культивируется в 20 спортивных об-вах и ведомствах (сильнейшие - фехтовальщики "Динамо", Вооружённых Сил, "Буревестника", центры - в Москве, Киеве, Минске).

Наибольших успехов на чемпионатах мира и Олимпийских играх из зарубежных фехтовальщиков добились: А. Геревич, Р. Карпати и Илона Элек (Венгрия), К. д'Ориола (Франция), Э. Манджаротти и Н. Нади (Италия), а также саблисты Венгрии - 9-кратные чемпионы Олимпийских игр в 1908-60 в командных соревнованиях.

Ф. на шпагах входит в программу совр. пятиборья.

Существуют нац. виды Ф., напр. нанайское - на шестах, грузинское - на мечах со щитом.

Особый вид Ф.- сценическое (изображение на сцене, экране рукопашных боёв, дуэльных поединков и т. п.), имитация боя по определённому сценарию, подчинена закономерностям сценич. движения.

Лит.: Фехтование, под ред. В. А. Аркадьева, М., 1959; Тышлер Д., Скрестим клинки, М., 1959; Пономарев А. П., Сайчук Л. В., Фехтование на шпагах, М., 1970; Фехтование. Справочник, М., 1975.

А. Н. Пономарёв, Д. А. Тышлер.

ФЕЦИАЛЫ (лат. fetiales), в Др. Риме члены жреч. коллегии, отправлявшей священные обряды при объявлении войны и заключении мира. Избирались пожизненно из знатнейших семей, их личность считалась неприкосновенной.

ФЕЦЦАН, Феззан, ист. область в Ливии. По Геродоту, в Ф. жили древние племена гарамантов, уммидийцев и др. Удалённость от моря позволяла местным племенам отражать чужеземные вторжения (Рима, вандалов и др.). С приходом в 7 в. арабов в Ф. получил распространение ислам. Ф., входивший в состав различных ср.-век. араб. гос-в, фактически пользовался известной автономией. После захвата (1551) прибрежных р-нов Ливии Османской империей население Ф. оказывало сопротивление туркам св. 30 лет; в 1838-42 в Ф. происходило крупное антитур. восстание. Во 2-й пол. 19 в. значит. влиянием в Ф. пользовались сенуситы (см. Сенусийя). Во время и после итало-тур. войны 1911 -12 население Ф. оказывало упорное сопротивление итал. войскам. Италия сумела овладеть Ф. лишь в 1930. В 1943 Ф. был оккупирован франц. войсками (выведены в 1956). В кон. 1951-63 одна из трёх (наряду с Триполитанией и Киренаи-кой) адм. пров. независимой Ливии. С введением нового адм. деления (1963) как самостоят. адм. единица упразднена и разделена на 2 мухафазы (губернаторства): Убари и Себха.

ФЗМК, см. Фабричный, заводской, местный комитет.

ФЗО школа, см. Школа фабричнозаводского обучения.

ФЗУ школа, см. Школа фабрично-заводского ученичества.

ФИАЛ (от греч. phiale - чаша, кубок), декоративная остроконечная каменная пирамидка, обычно венчающая пинакль в архитектуре готики. Ф., как правило, украшены краббами и завершены крестоцветом. Илл. см. т. 7, стр. 182.

ФИАЛА, фиал (греч. phiale), сосуд, употреблявшийся в Др. Греции для культовых и бытовых нужд. Имел форму широкой плоской чаши с тонкими стенками, слегка загнутыми внутрь краями и полусферич. выступом на дне. Илл. см. т. 4, стр. 232.

ФИАЛКА (Viola), род растений сем. фиалковых. Многолетние, реже однолетние травы, иногда полукустарники. Листья очередные или в прикорневой розетке, обычно с прилистниками. Цветки фиолетовые, жёлтые, белые или разноцветные, одиночные. Венчик неправильный - нижний лепесток со шпорцем, в к-рый входят нектарники двух нижних тычинок. Для Ф. характерно образование клейстогамных (см. Клейстогамия) цветков. Плод - коробочка, вскрывающаяся тремя створками. Ок. 500 видов, по всему земному шару, но большинство в умеренном поясе Сев. полушария и в Андах. В СССР ок. 100 видов. Ф. душистая (V. odorata), встречающаяся преим. в широколиственных лесах Европ. части СССР, в Крыму и на Кавказе, с древности разводится как декоративное, иногда как эфирномасличное растение; Ф. трёхцветная (V. tricolor), сорняк, в Европ. части СССР и на Ю. Зап. Сибири; вместе с горной Ф. алтайской (V. altaica) и нек-рыми др. Ф. она послужила одним из исходных видов для создания садовой Ф. Витрокка, или садовых анютиных глазок (V. X wittrockiana), многочисленные сорта к-рой распространены в цветоводстве.

М. Э. Кирпичников.

ФИАЛКОВОЕ ДЕРЕВО, виды деревьев сем. бобовых, дающих твёрдую пахучую древесину, окрашенную в фиолетовые или красновато-коричневые тона; чаще Ф. д. наз. виды австрал. акаций (Acacia homalophylla и др.).

ФИАЛКОВЫЕ (Violaceae), семейство двудольных растений. Травы, кустарники, полукустарники, реже - небольшие деревья. Листья простые, обычно цельные, с прилистниками. Цветки неправильные или правильные, б. ч. обоеполые, одиночные или в соцветиях. Чашелистиков, лепестков и тычинок по 5; гинецей из 3, редко 2-5 плодолистиков; завязь верхняя, с семезачатками на париетальных (постенных) плацентах. Плод - трёхстворчатая коробочка, редко ягода или ореховидный. Ок. 850 видов (16 родов), по всему земному шару, но гл. обр. в тропиках и субтропиках; в умеренных областях - до Арктики, в т. ч. в СССР (1 род - фиалка). Нек-рые Ф. имеют хоз. значение как декоративные, эфирномасличные и лекарственные, Leonia glyсусаrра (Юж. Америка) - со съедобными плодами.

ФИАЛКОВЫЙ КОРЕНЬ, корневища нек-рых видов касатика, содержащие эфирное масло с запахом фиалки. Ф. к. используют в качестве ароматич. средства. Для пром. получения эфирного масла используют касатик германский, флорентийский и бледный (Iris germa-nica, I. florentina, I. pallida). Выход масла составляет 0,1-0,2% от массы сырых корневищ. Масло выделяют из корневищ экстракцией слабым раствором серной к-ты с последующей отгонкой его паром. Запах фиалки маслу придаёт кетон ирон, содержание к-рого в масле ок. 12-15%.

ФИАНАРАНЦУА (Fianarantsoa), город на Мадагаскаре, адм. центр пров. Фианаранцуа. 55,5 тыс. жит. (1971). Ж. д. соединён с портом Манакара. Центр с.-х. р-на (рис, животноводство). Предприятия рисоочистит., мясоконсервной и др. пром-сти.

ФИАНИТЫ [от назв. Физич. ин-та Академии наук СССР (ФИАН), где они впервые были созданы], синтетические кристаллы, не имеющие природных аналогов, на основе окислов циркония и гафния. Ф. имеют кубич. кристаллич. решётку, к-рая обычно свойственна окислам циркония и гафния только при высоких темп-pax, а при комнатной темп-ре - неустойчива. Для придания ей устойчивости к окислам добавляют неск. % примесей-стабилизаторов (окислов кальция, урана и др.). Кроме стабилизаторов в состав Ф. могут входить окислы элементов (редкоземельных, группы железа и др.), сильно изменяющих физ. свойства кристаллов.

Ф. получают методом кристаллизации из расплава. Т. к. темп-ры плавления окислов циркония и гафния чрезвычайно высоки (2700 °С, 2800 °С), а их расплавы химически агрессивны, получить их обычными способами невозможно. Для этого применяют бесконтактный нагрев расплава токами ВЧ. Расплавленное вещество заключено в твёрдую оболочку того же хим. состава, что и расплав. Кристаллы Ф. растут при постепенном охлаждении расплава. Один процесс длится 8-10 ч и позволяет получить неск. кг кристаллов; масса каждого достигает 200-400 г. Ф. могут быть бесцветными или окрашенными примесями в разнообразные цвета.

Ф. обладают уникальной совокупностью свойств: высокой темп-рой плавления, высокой твёрдостью (7,5-8,5 по минералогич. шкале), низкой испаряемостью при высоких темп-pax; преломления показателем света, равным 2,15-2,25, плотностью ~ 6,5-10 г/см3; значит. электропроводностью при темп-ре выше 1200 0С, устойчивостью к действию кислот и щелочей. Разнообразие окраски, высокий коэфф. преломления, лишь немного уступающий коэфф. преломления алмаза (2,41), и большая твёрдость Ф. делают их ценными для ювелирной пром-сти. Ф. позволяют не только имитировать природные драгоценные и полудрагоценные камни (сапфир, топаз, аквамарин, гранат), но и создавать камни с оригинальными свойствами (илл. см. в т. 24, книга II, на вклейке к стр. 305). Ф. используются при изготовлении оптич. линз и "окон", способных работать при высоких темп-pax; в качестве конструкционных материалов, способных противостоять высоким темп-рам и химически агрессивным средам, а также в качестве лазерных материалов. В. В. Осико.

"ФИАТ" (FIAT, Fabbrica Italiana Automobili Torino), итальянская автомобильная монополия; см. в ст. Автомобильные монополии.

ФИБИГЕР (Fibiger) Йоханнес Андреас Гриб (23.4.1867, Силькеборг,- 30.1.1928, Копенгаген), датский микробиолог и патологоанатом. Ученик Р. Коха и Э. фон Беринга. В 1900-05 директор ин-та кли-нич. бактериологии; с 1900 проф. патологии Копенгагенского ун-та. В 1912 обнаружил у подопытных крыс опухоли желудка, возникавшие при скармливании им тараканов, заражённых личинками паразитич. червя спироптеры (Нобелевская пр., 1926). Впоследствии специфич. канцерогенное влияние спироптеры не подтвердилось. Работы Ф. способствовали развитию экспериментальной онкологии, в частности исследованию роли канцерогенных веществ.

Соч.: Untersuchungen uber eine Nematode..., "Zeitschrift fur Krebsforschung", 1913, Bd 13, S. 217-80.

Лит.: Seсher К., The Danish cancer researcher Johannes Fibiger professor in the university of Copenhagen, Cph. - L., 1947.

ФИБИХ (Fibich) Зденек (21.12.1850, Вшеборжице,-15.10.1900, Прага), чешский композитор, пианист, хормейстер. Учился у И. Мошелеса (фп.), С. Ядас-сона (композиция) в Лейпцигской консерватории (1865-67). Совершенствовался в Париже и Мангейме. С 1871 до конца жизни работал в Праге (лишь в 1873-74 преподавал пение в школе в Вильнюсе). Был 2-м дирижёром и хормейстером ч Временного театра" (1875, 1877), возглавлял рус. хор в православной церкви (1878-81). Преподавал гл. обр. фп. игру (среди учеников - К. Ко-варжовиц, О. Острчил, 3. Неедлы). Крупнейший (после Б. Сметаны и А. Дворжака) представитель нац. школы, Ф. был носителем романтич. традиций в чеш. музыке. Стиль Ф. сформировался под влиянием нем. муз. романтизма (гл. обр. соч. Р. Шумана), а также чеш. романтич. поэзии (многие вок. соч. Ф. написаны на стихи Я. Врхлицкого). Произв. Ф. отличаются драматизмом, поэтичностью, лирич. взволнованностью, патриотич. устремлениями (нек-рые осн. на чеш. нар. эпосе); в них используется нац. муз. фольклор. Среди соч.- оперы "Бланик" (1877), "Мессинская невеста" (по Шиллеру, 1883), чБуря" (по Шекспиру, 1894), "Геды" (по Байрону, 1896), "Шарка" (1897), трилогия мелодрам "Ипподамия" (слова Врхлиц-кого, 1889-91), близкая к муз. драмам Р. Вагнера; 3 симфонии, симф. поэмы, камерно-инструм. ансамбли, песни, циклы фп. пьес.

Лит.: Бэлза И.,Очерки развития чешской музыкальной классики, М.- Л., 1951, с. 310-16, 422-36. 3. К. Тулинская.

ФИБИХ (Viebig) Клара (17.7.1860, Трир,- 31.7.1952, Зап. Берлин), немецкая писательница. Получила муз. образование. От натуралистич. романов, рисующих картины диких нравов нем. деревни ("Дети Эйфеля", 1897, и др.), трагич. судьбу женщины ("Женская деревня", 1900), пришла к произв., реалистически изображающим тяжёлую жизнь гор. бедноты - "Хлеб насущный" (1910), "Горсть земли" (1915). Позднее творчество Ф. несёт черты мелодраматизма, ослабления социальной критики.

Соч.: Ausgewahlte Werke, Bd 1 - 8, Stuttg., 1922; Der Vielgeliebte und die Vielge-haВte, Stuttg. - В., 1935.

ФИБОНАЧЧИ (Fibonacci), итальянский математик 13 в.; см. Леонардо Пизанский.

ФИБОНАЧЧИ ЧИСЛА, элементы числовой возвратной последовательности 1,1,2,3,5,8,... (ряда Фибоначчи), в к-рых каждый последующий член равен сумме двух предыдущих. Название по имени ср.-век. математика Леонардо Пизанского (или Фибоначчи).

Лит.: Воробьёв Н. Н., Числа Фибоначчи, 3 изд., М., 1969.

ФИБРА (от лат. fibra - волокно), материал, изготовляемый пропиткой неск. слоев бумаги-основы концентрированным раствором хлорида цинка (реже раствором серной кислоты и роданида кальция) и последующим прессованием. Бумага для Ф. (с массой 1 м2 65-90 г) вырабатывается из белёной тряпичной полумассы (иногда в смеси с целлюлозой) или из целлюлозы. При воздействии хлорида цинка бумага набухает и частично растворяется; образовавшаяся из клейких волокон масса спрессовывается, а затем пррмывается и сушится. Ф. выпускается в виде листов толщиной от 0,1 до 76 мм, труб, стержней. Ф. легко подвергается механич. обработке, не растворяется в керосине, бензине, спирте, ацетоне, но разрушается в крепких кислотах - серной, азотной и соляной. Ф. применяется как электро- и теплоизоляционный, а также прокладочный материал, как заменитель кожи. В зависимости от назначения изделия из Ф. подвергаются тиснению, прессованию и лакировке.

ФИБРИЛЛЫ (новолат. fibrilla - волоконце, ниточка, уменьшит. от лат. fibra - волокно, нить), нитевидные структуры в клетках и тканях животных и растит. организмов. К Ф. относят различные по происхождению и функцион. значению образования, видимые в световом микроскопе (напр., коллагеновые и эластичные волокна, миофибриллы, тонофибриллы) и обнаруживаемые элек-тронномикроскопически (напр., прото-фибриллы мышц, цитоплазматич. микрофибриллы).

ФИБРИЛЛЯЦИЯ, процесс разрушения связей между отд. мельчайшими волоконцами (фибриллами и микрофибриллами) клеточной стенки растит. волокон под влиянием механич. воздействий и проникновения воды в межфибрилляр-ные пространства. Ф. может происходить как на поверхности, так и внутри клеточной стенки волокон. В случае поверхностной Ф. от волокон отделяются фрагменты клеточной стенки и фибрилл, образуя на волокнах своеобразный ворс. При внутренней Ф. в результате ослабления и частичного разрушения связей между фибриллами повышается гибкость и пластичность волокон. Внутренняя Ф. придаёт волокнам способность к образованию межволоконных связей, не снижая прочности. Ф.- осн. процесс при размоле целлюлозы в произ-ве бумаги - увеличивает наружную поверхность волокон, высвобождает гемицеллюлозы, находящиеся внутри волокон, давая им возможность участвовать в создании межволоконных связей в листе бумаги. Отщепление фибрилл создаёт условия для лучшего переплетения волокон и повышения механич. прочности бум. листа с одноврем. уменьшением его впитывающей способности. Для Ф. используются роллы, конические и дисковые мельницы и т. д.

Лит.: Иванов С. Н., Технология бумаги, 2 изд., М., 1970. Г. А. Иванов.

ФИБРИН (от лат. fibra - волокно), высокомолекулярный белок, образующийся из фибриногена плазмы крови под действием фермента тромбина; имеет форму гладких или поперечноисчерченных волокон, сгустки к-рых составляют основу тромба при свёртывании крови. Образуется Ф. в три стадии. На первой стадии под действием тромбина от молекулы фибриногена отщепляются два пептида А (мол. м. ок. 2000) и два пеп-тида Б (мол. м. ок. 2500) и образуется фибрин-мономер, построенный из двух идентичных субъединиц, соединённых дисульфидными связями. Каждая из субъединиц состоит из трёх неодинаковых полипептидных цепей, обозначаемых а, в, у На второй стадии фибрин-мономер самопроизвольно превращается в сгусток, называемый фибрин-агрегатом, или нестабилизированным Ф. Агрегация фибрин-мономера (самосборка фибриновых волокон) включает переход молекулы из состояния глобулы в состояние фибриллы. В образовании фибрин-агрегата принимают участие водородные и электростатич. связи и силы гидрофобного взаимодействия, к-рые могут быть ослаблены в концентрированных р-рах мочевины и др. агентов, вызывающих денатурацию. Это приводит к восстановлению фибрин-мономера. Образование фибрин-агрегата ускоряется веществами, несущими положит. заряд (ионы кальция, протаминсульфат), и тормозится отрицательно заряженными соединениями (гепарин). На третьей стадии фибрин-агрегат претерпевает изменения, обусловленные ферментативным воздействием фибринстабилизирующего фактора XIII а (или фибринолигазы). Под действием этого фактора образуются прочные ковалентные связи между у-, а также между а-полипептидными цепями молекул фибрин-агрегата, в результате чего он стабилизируется в фибрин-полимер, нерастворимый в концентрированных растворах мочевины. При врождённой или приобретённой недостаточности в организме фактора XIII и при нек-рых заболеваниях фибрин-агрегат не стабилизируется в фибрин-полимер, что сопровождается кровоточивостью.

Ф. получают путём промывки и высушивания кровяного сгустка. Из Ф. приготовляют стерильные губки и плёнки для остановки кровотечения из мелких сосудов при различных хирургич. операциях.

Лит.: Белицер В. А., Варецкая Т. В., Фибриноген и фибрин: строение молекул, самосборка волокон, "Успехи современной биологии", 1975, т. 80, в. 1(4).

И. П. Баскова.

ФИБРИНОГЕН (от фибрин и ...ген), растворимый белок плазмы крови, относящийся к группе глобулинов; фактор I свёртывания крови, способный под действием фермента тромбина превращаться в фибрин. Мол. м. Ф. ок. 350 000. Молекула имеет форму глобулы диам. ок. 22 нм; состоит из двух одинаковых субъединиц, каждая из к-рых представлена тремя неодинаковыми полипептидными цепями, обозначаемыми а(А), В'(В) и у, где А и В - пептиды, отторгаемые тромбином. Синтез Ф. в организме происходит в паренхиматозных клетках печени. Содержание Ф. в плазме крови здорового человека 300- 500 мг%. При недостаточности Ф. в организме или при образовании молекул с аномальным строением наблюдается кровоточивость.

Ф., получаемый осаждением из плазмы крови этанолом, используют для остановки кровотечений при операциях, в акушерско-гинекологич. практике, при гемофилии и заболеваниях, связанных с пониженным содержанием Ф. в крови. Выпускаются препараты Ф. для лабораторных исследований; Ф., получаемый из крови человека, используют для кли-нич. целей.

Лит.: Андреенко Г. В., Современные данные о химии и физиологии фибриногена, "Успехи современной биологии", 1974, т. 77, в. 1; Models proposed for the fibrino-gen molecule and for the polymerization process, "Thrombosis Research", 1975, v. 6.

И. П. Баскова.

ФИБРИНОЛИЗ (от фибрин и греч. lysis - разложение, растворение), растворение внутрисосудистых тромбов и внесосудистых отложений фибрина под действием фермента фибринолизина. Имеет важное значение для сохранения жидкого состояния крови и проходимости кровеносных сосудов и протоков желез. Термин предложен франц. физиологом А. Дастром в 1893. Впервые кровь, не способная свёртываться, обнаружена в сосудах внезапно погибших людей итал. врачом Дж. Морганьи (1769) и шотл. анатомом Дж. Хантером (1794).

В 1906 нем. исследователь П. Моравиц показал, что такая кровь не содержит фибриногена и фибрина. Он объяснял отсутствие этих белков в плазме крови действием специфич. фермента. Ферментативная природа Ф. доказана сов. учёным В. С. Ильиным в 1948-55. Система Ф. состоит из 4 компонентов: профибринолизина (плазминогена), фи-бринолизина (плазмина), активаторов профибринолизина и ингибиторов фи-бринолизина. В организме профибринолизин под действием ферментативных активаторов (плазменный, тканевой активаторы, урокиназа) превращается в фибринолизин, к-рый при нормальных физиологич. условиях связывается с ингибиторами - антиплазминами. При нек-рых патологич. состояниях (тромбозах), связанных с нарушением свёртывающей системы крови, эта связь нарушается и фибринолизин гидролизует фибрин тромбов. В норме активность ферментативной системы Ф. в организме невысока. При состоянии стресса, физич. нагрузке, введении адреналина она может резко возрастать. Образование избытка фибринолизина при освобождении больших количеств тканевого активатора (при изменении проницаемости или при повреждениях сосудов) приводит к чрезмерной активации Ф., вызывающей кровотечения (акушерская патология, циррозы печени, трансфузии несовместимой крови и т. д.). Для остановки кровотечений вводят искусств. ингибиторы фибринолизина. Снижение активности системы Ф. связывают с развитием атеросклероза и тромбоэмболич. осложнений. При этом Ф. используется как метод тромболитической терапии.

Лит.: Андреенко Г. В., Фибринолиз. Химия и физиология процесса, М., 1967; её же, Современные представления о системах гемостаза и фибринолиза, "Клиническая медицина", 1974, т. 52; Кудряшов Б. А., Биологические проблемы регуляции жидкого состояния крови и её свёртывания, М., 1975; Astedt В., On fibrinolysis, "Acta Obstetri-cia et Gynecologica Scandinavica", 1972, № 51, Suppl. 18; Riсk1i E. E., Human plasmino-gen: a summary of studies on its isolation, characterization and activation mechanism,

"Immunochemistry", 1975, v. 12, № 6 - 7.

Г. В. Андреенко.

ФИБРИНОЛИЗИН, плазмин, фермент класса гидролаз, присутствующий в плазме крови; катализирует расщепление фибрина, приводящее к растворению (фибринолизу) кровяного сгустка - тромба. Помимо фибрина, Ф. может гидролизовать и др. белки (напр., казеин, фибриноген), а также низкомолекулярные пептиды и эфиры L-аргини-на и L-лизина (действие Ф. направлено гл. обр. на расщепление пептидных связей, образованных остатками аргинина и лизина). Ф.- глобулярный белок с мол. м. 80 000 - 90 000. Молекула Ф. состоит из 2 соединённых ди-сульфидной связью полипептидных цепей - лёгкой (мол. м. ок. 27 000), в к-рой находится активный центр Ф., и тяжёлой (мол. м. ок..57 000). В крови Ф. находится гл. обр. в форме неактивного профермента профибринолизина (плазминогена), к-рый под действием ферментативных активаторов превращается в плазмин; нередко присутствует в комплексе с ингибитором - антиплазмином. Из донорской крови или плацентарной сыворотки человека получают лекарственный препарат Ф.- белый порошок, хорошо растворимый в физиол. растворе. Препарат используют для лечения болезней, сопровождающихся образованием тромбов (острый тромбофлебит, тромбоэмболии лёгочной и пери-ферич. артерий, тромбоз сосудов мозга, инфаркт миокарда). Внутривенное капельное введение Ф. с гепарином вызывает растворение 1-4 дневных тромбов. Активность Ф. определяют по времени растворения (лизиса) сгустка фибрина или по кол-ву лизированного фибрина или казеина и выражают в фибриноли-тич. или казеинолитич. единицах действия. Лит, см. при ст. Фибринолиз.

Г. В. Андреенко.

ФИБРОАДЕНОМА (от лат. fibra - волокно и аденома), зрелая доброка-честв. опухоль из соединительной и железистой тканей. Развивается в органах с железистой структурой (молочная, предстательная железы и др.). Растёт медленно, чётко отграничена от окружающих тканей, часто имеет капсулу. Симптомы зависят от локализации: умеренная болезненность при Ф. молочной железы, затруднение мочеиспускания (вплоть до острой задержки мочи) при Ф. предстательной железы и т. д. Может перерождаться в рак. Лечение оперативное.

ФИБРОБЛАСТЫ (от лат. fibra - волокно и греч. blastos - зародыш, росток), основная клеточная форма соединительной ткани организма позвоночных животных и человека. Ф, вырабатывают волокна и осн. вещество соединительной ткани. В результате диф-ференцировки превращаются в фиброциты.

ФИБРОИН (от лат. fibra - волокно), простой белок, составляющий осн. массу естеств. шёлкового (паутинного) волокна, выделяемого шёлкоотделительны-ми железами насекомых, паутинными железами пауков и др. членистоногих. Представляет собой вязкую сиропообразную жидкость, затвердевающую на воздухе в прочную нерастворимую нить. Нити Ф. обволакиваются др. белком, серицином, образуя шёлковое волокно (напр., шелковичные коконы шелкопрядов). Ф. относят к группе структурных белков, т. н. склеропротеинов. Устойчив к действию органич. растворителей, разбавленных к-т и щелочей, а также протеолитических ферментов. Молекула Ф. представляет собой вытянутую полипептидную цепь с повторяющимися структурными единицами размером ок. 7 А. Для аминокислотного состава Ф. характерно высокое содержание глицина- 43%, а также аланина, серина и тирозина. Содержание тирозина в Ф. настолько велико по сравнению с др. белками, что обычно Ф. используют в качестве исходного материала для получения этой аминокислоты.

ФИБРОЛИТ (от лат. fibra - волокно и греч. lithos - камень), строит. материал, представляющий собой спрессованную и затвердевшую смесь специально приготовленной древесной стружки (т. н. древесной шерсти) с портландцементом или (реже) с каустическим магнезитом. Изготовляется в виде плит размерами (в см) до 240 х 55 х 10. По назначению различают Ф. теплоизоляционный (применяемый для тепловой изоляции ограждающих конструкций зданий) и теплоизоляционно-конструктивный (для устройства перегородок и заполнения деревянных каркасов стен). Коэфф. теплопроводности 0,08-0,23 вт/(м*К), предел прочности при изгибе 0,4- 1,1 Мн/м*.

ФИБРОМА (от лат. fibra - волокно и . . . ома), зрелая доброкачеств. опухоль из соединительной ткани. Может располагаться в любой части тела. По характеру роста различают диффузную и ограниченную Ф. Источник Ф.- фиб-робласты, отсюда второе назв.- фибро-бластома. Признаки и течение Ф. зависят от локализации и темпов роста. Иногда перерождается в злокачеств. опухоль. Лечение оперативное.

ФИБРОМИОМА (от лат. fibra - волокно и миома), доброкачественная опухоль из мышечной ткани с включением соединительнотканных элементов. Наиболее часто встречается Ф. матки, к-рая может сопровождаться кровотечениями, малокровием, нарушением менструального цикла. Необходимо систематич. наблюдение в женской консультации. Лечение оперативное.

ФИБРОСАРКОМА (от лат. fibra - волокно и саркома), незрелая злокачественная опухоль из соединительной ткани; злокачеств. вариант фибромы, фибромиомы или фиброаденомы. Может возникать в любой части тела. Характеризуется инфильтрирующим и разрушающим ростом, но иногда имеет чёткие границы. На разрезе - вид рыбьего мяса; выражена способность к мета-стазированию, гл. обр. по кровеносным путям. Часто Ф. можно отличить от фибромы только при гистологич. исследовании. Лечение оперативное.

ФИБРОЦИТЫ (от лат. fibra - волокно и греч. kytos - вместилище, здесь - клетка), клетки соединит. ткани позвоночных животных и человека, представляющие собой окончательно дифференцированные и неспособные к делению фибробласты.

ФИБС, водный раствор биогенных стимуляторов с прибавлением синтетич. веществ. Назв. составлено из начальных букв фамилий авторов: В. П. Филатова, В. А. Бибера и В. В. Скородинской, предложивших метод приготовления Ф. В состав Ф. входят отгон лиманной грязи, коричная к-та и кумарин. В медицине применяют (подкожно) при нек-рых глазных болезнях, артритах, трофич. язвах и др.

ФИБУЛА (лат. fibula - шпилька, застёжка), металлич. застёжка для одежды, одноврем. служившая украшением. Ф. разнообразных форм были распространены с бронзового века до раннего средневековья. Составные части Ф.- игла, дужка, или корпус, желобок (иглодержатель), пружина, соединяющая иглу с дужкой. В археологии разные типы Ф. имеют большое значение для установления дат. Некоторые Ф., выполненные из благородных металлов, инкрустированные драгоценными камнями,- образцы древнего ювелирного искусства.

ФИВЫ (греч. Thebai), древнегреческий город в Беотии. Согласно легендам, основателем Ф. был мифич. Кадм, предками фиванцев - люди, выросшие из посеянных Кадмом зубов дракона. Древность Ф. подтверждается памятниками эгейской культуры. К 6 в. до н. э. Ф. возглавляли Беотийский союз, возникший из древнего плем. и религ.-культового союза и объединивший почти все города Беотии. Правившая в Ф. родовая аристократия поддерживала персов во время Греко-персидских войн 500-449 до н. э. и выступала на стороне Спарты против Афин в период Пелопоннесской войны 431-404 до н. э. После Пелопоннесской войны в Ф. и др. городах Беотии к власти пришли антиспартанские группировки, вступившие в дружественные отношения с Афинами. Во время Коринфской войны (395-387 до н. э.) возглавляемые Ф. беотийцы поддерживали афинян. В 387 в соответствии с условиями Анталкидова мира Беотийский союз был распущен; в Ф. и др. городах Беотии при содействии Спарты утвердились крайне реакционные олигар-хич. правительства. В 379, свергнув олигархов, к власти в Ф. пришли демократич. слои, возглавляемые Пелопидом и Эпаминондом. После возрождения Бео-тийского союза Ф. превратились в крупнейшую политич. силу Греции. В 371 (при Левктрах) и в 362 (при Мантинее) войско фиванцев, возглавленное Эпаминондом, нанесло поражение спартанцам. Однако кровопролитные войны со Спартой настолько истощили Ф. и все города союза, что после 362 они потеряли своё значение. В 338 Ф. были завоёваны Македонией, в 335 после подавления антима-кедон. восстания город был почти до основания разрушен. В 315 до н. э. Ф. были частично восстановлены, но значит. политич. роли не играли. На месте древних Ф. находится небольшой совр. греч. г. Фивы.

Лит.: Cloche P., Thebes de Beotie, des origines a la conquete romaine, Namur, 1953; G1оtz G., La Grece au IV siecle: la lutte pour I'hegemonie, P., 1941.

ФИВЫ (греч. Thebai, др. -егип. Уасет), один из крупнейших городов и художеств. центров Др. Египта. Ф. известны с сер. 3-го тыс. до н. э. При фараонах XI династии (сер. 22-20 вв. до н. э.), объединивших весь Египет, Ф. стали столицей и оставались ею в эпоху Среднего и Нового царств, хотя нек-рые фараоны избирали своим местопребыванием др. города. При XXII - XXIII (ливийских) династиях (10-8 вв. до н. э.) Ф. теряют значение политич. центра, оставаясь ре-лиг. центром (в городе находится резиденция полунезависимых верховных жрецов бога Амона). После захвата Ф. царём Куша Пианхи ок. 730 до н. э., разрушения ассирийским царём Ашшуранипалом в 663 до н. э. и перенесения на С. политич. и экономич. центра страны Ф. утратили свою роль. Постепенно Ф. превратились в провинциальный город, хотя и сохраняли значение религ. центра до 88 до н. э., когда город был разрушен Птолемеем IX Сотером при подавлении нар. восстания. Раскопки и реставрационные работы в храмах ведутся с 1-й пол. 19 в. учёными различных стран [нем. - К. Р. Лепсиус (1810-84) и др., англ. - У. Питри Флиндерс, X. Картер, амер.- X. Уинлок и др.]. На терр. Ф. находятся грандиозные храмовые ансамбли (на вост. берегу - в Карнаке и Луксоре). На зап. берегу сохранились гл. обр. некрополи (Бибанэль-Молук и др.) и руины заупокойных храмов фараонов [Аменхотепа III (15 в. до н. э., арх. Аменхотеп, сын Хапу; сохранились 2 гигантские статуи фараона, названные греками "колоссами Мемно-на"; от храма к Нилу шла аллея сфинксов, 2 из к-рых ныне находятся в Ленинграде на Университетской набережной), Рамсеса II (т. н. Рамессеум, илл. см. т. 9, табл. III, стр. 64- 65) и др.]. Широко известны также др.-егип. комплексы, расположенные близ Ф. в Дейр-эль-Бах-ри. Жилые кварталы Ф. не изучены, т. к. они находятся под совр. г. Луксор.

Лит.: Михаловский К., Фивы, Варшава, 1973; Blackman A. M., Das hundert-torige Theben hinter den Pylonen der Pharaonen, Lpz., 1926; Otto E., Topo-

graphie des Thebanischen Gaues, В., 1952; apart J., Thebes; la gloire d'un grand passe, Brux., 1925.

"ФИГАРО" ("Le Figaro"), старейшая франц. ежедневная газета. Выходит в Париже с 1826. До 2-й мировой войны 1939-45 принадлежала магнату парфюмерной пром-сти Коти. После войны осн. пакет акций перешёл к крупному промышленнику Ж. Пруво, в 1975 - к Р. Эрсану, владельцу ряда провинциальных газет и развлекательных журналов. В основном отражает взгляды крайне правых монополистич. и анти-коммунистич. сил. Тираж (1976) ок. 500 тыс. экз.

ФИГАТНЕР Юрий Петрович (Яков Исаакович) (1889-20.9.1937), советский парт., гос. и профсоюзный деятель. Чл. Коммунистич. партии с 1903. Род. в Одессе в семье ремесленника. Рабочий-токарь. Участник Революции 1905-07 в Варшаве, в 1906 эмигрировал; чл. большевистских групп в Льеже, Париже. Учился в 1909 в парижском кружке В. И. Ленина; направлен в Москву, был секретарём Моск. к-та РСДРП.

Осенью 1909 арестован, в 1911 осуждён на 7 лет каторги (отбывал в Бутырской тюрьме). После Февр. революции 1917 работал в Моск. к-те РСДРП(б), с мая пред. Совета и секретарь к-та РСДРП(б) в Кисловодске. Участник борьбы за установление Сов. власти на Сев. Кавказе, с нояб. 1917 чл. Кавк. краевого к-та РСДРП(б), с 1918 наркомвнудел Терской сов. республики. В 1919 на подпольной парт. работе в Закавказье. С 1920 чл. областного к-та РКП(б) и пред. Совета профсоюзов в Краснодаре; затем чл., в 1921 секретарь Кавбюро ЦК РКП(б) и пред. Кавбюро ВЦСПС. С 1922 чл. Сибоюро ЦК РКП(б), Сибревкома и пред. Сиббюро ВЦСПС. С 1924 пред. ЦК профсоюза совторгслужащих. С 1930 чл. Президиума и нач. главинспекции ВСНХ. С 1932 чл. коллегии Наркомтяж-прома, Наркомлеса, нач. Главсевлеса. Делегат 14-17-го съездов партии; с 1925 чл. ЦКК, в 1927-30 чл. Президиума ЦКК ВКП(б). Чл. ВЦИК и ЦИК СССР.

Лит.: Бреслав Б. А., Из тюремных настроений, в кн.: В годы подполья, М., 1964; Гальцев В. С., Нарком Терской республики, Орджоникидзе, 1967; Коренев Д. 3., Революция на Тереке, [Орджоникидзе, 1967].

ФИГЕЛЬСКИЙ Владислав Дамианович (6.6.1889, Плоцк, ныне в ПНР,- 19.1. 1919, Ташкент), участник борьбы за Сов. власть в Ср. Азии. Чл. Коммунистич. партии с 1917. Род. в семье служащего. За участие в революц. движении в 1905 исключён из гимназии. В 1909 уехал в Париж, где окончил математич. ф-т Сорбоннского ун-та (1913); посещал публичные доклады, диспуты, на к-рых выступал В. И. Ленин. С 1913 работал учителем в Самарканде. В 1915 мобилизован в армию, вёл революц. пропаганду среди солдат; уволен по состоянию здоровья. После Февр. революции 1917 на парт. работе в Самарканде. С нояб. (дек.) 1917 чл. Самаркандского совета, комиссар нар. образования уезда. С июня  1918 пред. Самаркандского совета. С нояб. 1918 пред. СНК Туркестанской АССР и пред. Верх. воен. коллегии по обороне республики. Расстрелян в числе 14 туркестанских комиссаров во время контрреволюц. мятежа.

Лит.: За Советский Туркестан, Таш., 1963; Вечная слава, М., 1967; 3евелев А. И., В. Д. Фигельский, в сб.: Революционеры, вожаки масс, Таш., 1967.

Фибула из Унтерзибен-брюнна (Австрия). Золото, серебро,стеклянная паста, эмаль. 5 в. Художественно-исторический музей. Вена.

ФИГЕРАС-И-МОРАГАС (Figueras у Moragas) Эстанислао (13.11.1819, Барселона,- 11.11.1882, Мадрид), испанский политич. деятель, республиканец. Активно участвовал в революции 1854-56. Во время революции 1868-74 основал газету "Равенство" ("La Igualdad"), выступавшую за установление в Испании республиканского строя. В феврале - июне 1873 глава исполнит. власти 1-й исп. республики (1873-74).

ФИГНЕР Александр Самойлович [1787- 1(13).10.1813, ок. Дессау, ныне ГДР], герой Отечеств. войны 1812, полковник (1813). Окончил 2-й кадетский корпус (1805). Участвовал в экспедиции рус. флота в Средиземном м. (1805-06). 1810-11 участвовал в рус.-тур. войне 1806-12 и отличился под Рущуком. В нач. Отечеств. войны командовал арт. ротой 11-й арт. бригады. После занятия Москвы французами вёл разведку в городе под видом франц. офицера. Создав из добровольцев небольшой отряд, Ф. совершал смелые нападения на врага. С конца сент. возглавил партизанский отряд из солдат и крестьян, успешно действовал в тылу противника и доставлял рус. командованию ценные разведданные. В нач. 1813 по секретному предписанию М. И. Кутузова Ф. под видом итал. купца проник в крепость Данциг и вошёл в доверие к франц. коменданту ген. Ж. Раппу, к-рый послал Ф. с депешами к Наполеону (Ф. их доставил рус. командованию). Создал легион из немцев, итальянцев и казаков и действовал в тылу противника на терр. Германии (в Саксонии). Отряд Ф. был окружён французами, Ф. погиб при попытке переправиться через р. Эльба.

ФИГНЕР (по мужу Филиппова) Вера Николаевна [25.6(7.7). 1852, д. Хри-стофоровка Тетюшинского у. Казанской губ.,- 15.6.1942, Москва], русская революционерка, народница, чл. Исполнит. к-та "Народной воли", писательница. Из дворянской семьи. В 1863-69 училась в Родионовском ин-те благородных девиц в Казани, в 1872-75 - на мед. ф-те Цюрихского ун-та. В 1873 вошла в кружок "фричей", чл. к-рого составили позднее ядро "Всероссийской социально-революционной организации". В дек. 1875 вернулась в Россию, с 1876 чл. примыкавшей к "Земле и воле" группы народников-"сепаратистов" (Ю. Н. Богданович и др.), участвовала в Казанской демонстрации 1876 в Петербурге. В 1877-79, работая фельдшером, вела пропаганду в деревнях Самарской и Саратовской губ. В 1879 участвовала в Воронежском съезде зем-левольцев. После раскола "Земли и воли" (1879) чл. Исполнит. к-та "Нар. воли". Вела революц. пропаганду среди интеллигенции, студентов и офицеров в Петербурге, Кронштадте и на Юге России. Принимала участие в создании и деятельности воен. орг-ции "Нар. воли", в подготовке покушений на имп. Александра II в 1880 в Одессе и в 1881 в Петербурге. После покушения на имп. Александра II 1 марта 1881 вела революц. работу в Одессе. С 1882, оставшись единственным чл. Исполнит. к-та в России, пыталась восстановить разгромленную полицией "Нар. волю". В результате предательства С. П. Дегаева арестована в Харькове (10.2.1883). По "процессу 14-ти" (1884) приговорена к смертной казни, заменённой вечной каторгой. В течение 20 лет отбывала одиночное заключение в Шлис-селъбургской крепости. В тюрьме писала стихи (1-е изд.: "Стихотворения", 1906). С 1904 в ссылке в Архангельской и Казанской губ., в Н. Новгороде. В 1906 выехала за границу, где развернула кампанию в защиту политзаключённых в России (выступления в различных городах Европы, сбор денег, брошюра о рус. тюрьмах, переведённая на мн. языки). В 1907-09 примыкала к эсерам, после разоблачения предательства Е. Ф. Азефа вышла из партии. В 1915 вернулась в Россию. После Окт. революции 1917 занималась лит. трудом, закончила начатую за границей книгу воспоминаний "Запечатленный труд" (1-е изд., ч. 1-3, 1921-22) - одно из лучших произведений рус. мемуаристики. Книга принесла Ф. всемирную известность и была переведена на мн. иностр. языки. Ф. была чл. Общества бывших политкаторжан и ссыльнопоселенцев, сотрудничала в журн. "Каторга и ссылка", автор биографий народовольцев, статей по истории революц. движения в России 1870- 1880-х гг. Героич. прошлое революционерки, непоколебимая принципиальность и честность создали Ф. огромный моральный авторитет.

С о ч.: Полн. собр. соч., т. 1 - 7,2 изд., М., 1932; Запечатленный труд, т. 1 - 2, М., 1964.

Лит.: Матвеева И. Е., В. Фигнер, М., 1961; Павлюченко Э. А., В. Фигнер, М., 1963. Э. А. Павлюченко.

ФИГНЕР (урожд. Мей) Медея Ивановна (4. 4. 1859, Флоренция,- 8. 7. 1952, Париж), русская певица (меццо-сопрано), по национальности итальянка. В 1877-87 пела в Италии и др. странах Европы и Юж. Америки. В 1887-1912 солистка Мариинского театра в Петербурге. Постоянно выступала в спектаклях с Н. Н. Фигнером (с 1889 его жена). Была первой исполнительницей партий Лизы и Иоланты ("Пиковая дама", "Иоланта" Чайковского), выделяются также партии Кармен ("Кармен" Бизе), Дездемоны ("Отелло" Верди), Валентины ("Гугеноты" Мейербера) и др. Как оперная и концертная певица выступала до 1923, позднее преподавала. С 1930 жила в Париже.

Соч.: Мои воспоминания, СПБ, 1912.

ФИГНЕР Николай Николаевич [9 (21). 2. 1857, Мамадыш, ныне Мамадышского р-на Тат. АССР, - 13.12.1918, Киев], русский певец (лирико-драматич. тенор). Занимался у И. П. Прянишникова, Ж. Эверарди, совершенствовался в Италии. Дебютировал в 1882 в Неаполе. Выступал в странах Европы и Юж. Америки. В 1887-1907 солист Мариинского, затем частных оперных театров, в 1910-15 солист и директор оперной труппы Петерб. нар. дома. Благодаря вокальному мастерству (голос не отличался красотой тембра), сценич. темпераменту и выразительной игре Ф. создал яркие разнохарактерные образы: Герман и Водемон (первый исполнитель), Ленский ("Пиковая дама", "Иоланта", "Евгений Онегин" Чайковского), Самозванец ("Борис Годунов" Мусоргского), Владимир ("Дубровский" Направника, первый исполнитель), Отелло ("Отелло" Верди), Хозе ("Кармен" БBзе) и др. Иск-во Ф. высоко ценил П. И. Чайковский, посвятивший певцу цикл романсов ор. 73.

Лит.: Старк Э. (Зигфрид), Петербургская опера и ее мастера. 1890 - 1910, М. - Л., 1940; Левин С., Записки оперного певца, 2 изд., М., 1962.

ФИГОВОЕ ДЕРЕВО, субтропич. плодовое растение; то же, что инжир.

ФИГОН, дихлон, 2,3-дихлорнафто-хинон-1,4 (C10H4O2C2), фунгицид, химическое средство для борьбы с грибными болезнями растений. Применяется в виде водной суспензии 50%-ного смачивающегося порошка для борьбы с пирикуляриозом риса, дырчатой пятнистостью сливы, грибными болезнями овощных и декоративных культур (обработку прекращают за 20 сут до уборки урожая); доза препарата 2,5-5 кг/га. Против болезней овощных культур опудривают также семена (доза 5 г 50%-ного порошка Ф. на 1 кг семян). Ф. среднетоксичен для человека и животных, раздражает слизистые оболочки и кожу.

ФИГУРА (лат. figura - внешний вид, образ), 1) внешнее очертание, вид, форма предмета. 2) Очертание человеческого тела, телосложение. 3) Положение, позиция, принимаемая кем-либо при исполнении чего-нибудь в движении (в танце, фехтовании, катании на коньках и пр.); часть танца. 4) Скульптурное, живописное или графич. изображение человека, животного. 5) Словесный оборот, стилистич. приём, придающий речи особую выразительность (см. Фигуры стилистические). 6) В шахматах - общее название короля, ферзя, слона, коня, ладьи, именуемых так в отличие от пешек; в городках- определ. композиций из 5 городков; в игральных картах - название старших карт (туза, короля, дамы, валета).

ФИГУРА в геометрии, термин, применяемый к разнообразным множествам точек; обычно Ф. называют такие множества, к-рые можно представить состоящими из конечного числа точек, линий и поверхностей, в частности сами точки, линии и поверхности.

ФИГУРА ЗЕМЛИ, понятие или представление о форме Земли, как планете в целом, изменявшееся в ходе историч. развития знаний и определяемое по соглашению.
Ещё в древности было осознано, что Ф. 3. имеет вид шара. Это явилось первым приближением в представлении о Ф. 3. Задача изучения Ф. 3. сводилась к определению радиуса земного шара (Эратосфен, Бируни). И. Ньютон, исходя из открытого им закона всемирного тяготения, высказал предположение, что Ф. 3. вследствие её вращения около оси и взаимного притяжения составляющих её масс должна быть слабо сплюснута в направлении оси вращения и иметь вид сфероида, близкого к эллипсоиду вращения (см. Земной сфероид, Земной эллипсоид). Результаты градусных измерений в 1-й пол. 18 в. подтвердили обоснованность этого предположения, а также и закона всемирного тяготения. Предположение, что Ф. 3. имеет вид эллипсоида вращения, явилось вторым приближением в представлениях о ней. Задача изучения Ф. 3. в этом приближении сводилась к определению экваториального радиуса и сжатия Земли.

Работа А. Клеро по теории фигур равновесия вращающейся жидкой массы развивала исследования И. Ньютона и заложила основы теории Ф. 3. Развитие теории Ф. 3. в 19 в. Дж. Стоксом и др. учёными привело к введению понятия геоид, отождествление с которым Ф. 3. явилось следующим приближением в представлениях о ней. Ф. 3. в этом понимании имеет довольно сложный вид и зависит от внутреннего строения Земли.

Созданная М. С. Молоденским теория определения Ф. 3. в её современном понимании как фигуры реально существующей физич. поверхности Земли, образованной на морях и океанах невозмущённой поверхностью воды, а на материках и островах - рельефом, свободна от каких бы то ни было гипотез о внутреннем строении Земли. В качестве вспомогательной поверхности им введён квазигеоид, строгое математич. определение к-рого позволило изучать Ф. 3. без привлечения таких гипотез. Задача изучения Ф. 3. состоит в определении истинных координат точек земной поверхности, а также в изучении внешнего гравитационного поля Земли в системе координат, общей для всей Земли. Это составляет предмет и основную научную проблему геодезии, к-рая решается на основании астрономо-геодезич. и гравиметрич. измерений и наблюдений за движением искусств. спутников Земли. Практически фигуру геоида заменяют наиболее близкой к ней поверхностью земного эллипсоида. В СССР в геодезич. и картографии, работах принят Красовского эллипсоид. Лит.: Шимбирев Б. П., Теория фигуры Земли, М., 1975; Изотов А. А., Форма и размеры Земли по современным данным, М., 1950; Молоденский М. С., Еремеев В. Ф., Юркина М. И., Методы изучения внешнего гравитационного поля и фигуры Земли, М., 1960; Клеро А..Теория фигуры Земли, основанная на началах гидростатики, пер. с франц., М. - Л., 1947; Пицетти П., Основы механической теории фигуры планет, пер. с итал., М. - Л., 1933.

А. А. Изотов, A.M. Микиша.

ФИГУРАЦИЯ (от лат. figuratio - придание формы, образное изображение) в музыке, усложнение муз. ткани мелодич. или ритмич. элементами. Гармонич. Ф.- движение одного из голосов, гл. образом баса, по звукам аккордов, образующее разложенную гармонию, гармонич. орнамент. Один из видов гармонич. Ф.- альбертиевы басы. Ритмич. Ф.- повторение того же звука, неск. звуков аккорда, целого аккорда. Мелодич. Ф.- введение между отрезками мелодии единых по ритмике, зачастую и по мелодич. рисунку оборотов, "фигур", близких к мелодич. украшениям. Мелодич. Ф. использовались с 16 в. гл. обр. при повторении мелодии на другой высоте или у др. инструмента, в вариациях на босса остинато, в классич. и романтич. музыке - в вариационных частях, а также в репризных разделах произв. К мелодич. Ф. могут быть отнесены и различного рода неаккордовые звуки - задержание, проходящий звук, вспомогательный звук, камбиата.

ФИГУРНОЕ КАТАНИЕ на коньках, вид конькобежного спорта, включающий соревнования женщин и мужчин в одиночном катании, смешанных пар в парном катании и в спортивных танцах. Совр. соревнования в одиночном катании состоят из, выполнения т. н. школы (3 обязательных рисунков-фигур на льду из 9 утверждённых офиц. междунар. правилами для крупнейших соревнований; всего в школе - 41 фигура), короткой произвольной программы с 7 обязат. элементами (комбинации прыжков, вращений, шагов; время исполнения до 2 мин) и собственно произвольной программы (выбор элементов свободный, 4 мин для женщин, 5 мин для мужчин). Парное катание состоит из короткой произвольной программы с 6 обязат. элементами, включая комбинации поддержек и совместных вращений (до 3 мин) и собственно произвольной (5 мин). Группа обязат. элементов для одиночного и парного катания (из трёх, утверждённых Комитетом по Ф. к. Междунар. союза конькобежцев - ИСУ) определяется жеребьёвкой на каждый новый сезон. Для всех видов произвольного катания выбор музыки свободный. Выполнение программы оценивается по 6-балльной системе; при определении мест участников соревнований учитываются сумма баллов и сумма мест, данных им арбитрами.

Ф. к. как вид спорта сформировалось в 60-е гг. 19 в. и в 1871 было признано на 1-м конгрессе конькобежцев. В это время Ф. к. дифференцировалось на школу (ныне обязат. фигуры), свободное (произвольное) катание и спец. фигуры (ныне рисунки-фигуры совр. школы). В 1891 в Гамбурге состоялся первый чемпионат Европы по Ф. к. среди мужчин (победил нем. фигурист О. Улиг), в 1896 в Петербурге - первый чемпионат мира (Г. Фухс, Германия). Петербургскому об-ву любителей бега на коньках в 1903 в честь 200-летия Петербурга было предоставлено право проведения 8-го чемпионата мира (1 место - швед У. Сальхов, 2-е - Н. А. Панин-Коломен-кин). В 1906 в Давосе организован первый чемпионат мира среди женщин, в 1908 в Петербурге - в парном катании; с 1930-чемпионаты Европы среди женщин и в парном катании, с нач. 50-х гг.- чемпионаты мира и Европы по спортивным танцам. С 1924 Ф. к. входит в программу Зимних олимпийских игр (в 1908 и 1920 соревнования проводились в рамках летней программы Олимпийских игр). До 1946 первенства в отд. видах Ф. к. разыгрывались раздельно, с 1947 - одновременно в одной стране. Ф. к. получило развитие вначале в скандинавских странах и Великобритании, затем в Австрии, США, Канаде, в социалистич. странах - СССР, ГДР, ЧССР, ПНР, ВНР.

За период 1891 - 1977 разыграно 204 медали чемпионов мира, в т. ч. 67 среди мужчин, 57 среди женщин, 55 в парном катании, 25 в спортивных танцах; 174 золотые медали европ. первенств - соответственно: 68, 41, 41, 24. Наибольших успехов в междунар. соревнованиях добились Г. Графстрём (олимпийский чемпион 1920, 1924, 1928, Швеция), У. Сальхов (10 раз чемпион мира, 9 - Европы, в 1901-11, Швеция), Соня Хени (10 - мира, 6 - Европы, 3 - Олимпийских игр, в 1927-36, Норвегия), И. К. Роднина (9 - мира и Европы, 2 - Олимпийских игр, в 1969-72 в паре с А. Н. Улановым, в 1973-77 с А. Г. Зайцевым, СССР), Л. Е. Белоусова и О. А. Протопопов (4 - мира и Европы, 2 - Олимпийских игр, в 1964-68, СССР), в спортивных танцах Л. А. Па-хомова и А. Г. Горшков (6 - мира и Европы, 1 - Олимпийских игр, в 1970-76, СССР).

Среди чемпионов и призёров чемпионатов мира, Европы и Олимпийских игр: женщины - К. Хейс, П. Флеминг, Д. Линн, Д. Хэмилл (США), Г. Зайферт и К. Эррат (ГДР), Ш. Дейкстра (Нидерланды); мужчины - Р. Баттон, Д. и А. Дженкинсы, Т. Вуд (США), Д. Джексон (Канада), Э. Данцер и В. Шварц (Австрия), О. Непела (ЧССР), Дж. Карри (Великобритания), Я. Хофман (ГДР), С. Н. Волков, В. Н. Ковалёв, С. А. Четверу-хин (СССР); спорт. пары - Б. Вагнер и Р. Поул (Канада), М. Килиус и Г. Бой-млер (ФРГ), Р. Кермер и Р. Эстеррайх (ГДР), Н. А. и С. А. Жук, Т. А. Жук и А. Ю. Горелик, Л. С. Смирнова и А. А. Сурайкин (СССР); спортивные танцы - Е. Романова и П. Роман (ЧССР), Д. Вествуд и Л. Демми, Д. Денни и К.Джонс, Д. Таулер и Б. Форд (Великобритания), И. В. Моисеева и А. О. Ми-ненков, Н. В. Линичук и Г. М. Карпоно-сов (СССР) и др.

Сов. фигуристы завоевали на Олимпийских играх 5 золотых и 5 серебряных медалей, на чемпионатах мира -20 золотых, 17 серебряных и 9 бронзовых, на чемпионатах Европы - соответственно: 18, 18 и 13. 17 сов. фигуристам присвоено звание засл. мастера спорта, 32 - мастера спорта СССР междунар. класса. Лучшие школы Ф. к. в Москве и Ленинграде, где работают засл. тренеры СССР Т. А. Толмачёва, С. А. Жук, Е. А. Чайковская, В. Н. Кудрявцев, Т. А. Тарасова, И. Б. Москвин, засл. тренеры РСФСР Т. Н. Москвина, А. Н. Мишин и др.
 
 

Лит.: Панин Н. А., Искусство фигуриста, М., 1956; Рыжкин В. И., Ледовая сюита, М., 1975; Фигурное катание на коньках, под ред. А. Б. Гандельсмана, М., 1975.

В. М. Рыжкин.

ФИГУРЫ РАВНОВЕСИЯ, геометрич. конфигурации, к-рые может принять жидкая масса, находясь в положении относительного равновесия (под относит. равновесием обычно понимают установившееся движение жидкости, при к-ром вся масса жидкости движется таким образом, что расстояния между её частицами остаются постоянными). Рассматривают движение жидкости либо только в собственном гравитационном поле, либо под действием этого поля и, сверх того, притяжения др. внешних тел. В теории Ф. р. изучаются две основные, тесно связанные между собой проблемы: существование тех или иных Ф. р. вращающихся жидкостей и устойчивость Ф. р., подверженных влиянию малых возмущений.

Теория Ф. р. зародилась в 17 в., однако и во 2-й пол. 20 в. она далека от своего завершения. Наиболее полные результаты принадлежат А. М. Ляпунову, к-рый впервые построил точную математич. теорию Ф. р. вращающейся жидкости (однородной и неоднородной) и получил ряд результатов в теории устойчивости простейших Ф. р. (т. н. эллипсоидов Маклорена и Якоби), и А. Пуанкаре, доказавшему, в частности, что относительное равновесие однородной жидкости возможно только в том случае, когда угловая скорость вращения со меньше

однородную несжимаемую покоящуюся жидкую массу не действуют никакие внешние силы, то её единственной Ф. р. является сфера. Ф. р. однородной жидкости во всех случаях симметричны относительно плоскости, проходящей через её центр инерции перпендикулярно оси вращения, а всякая прямая, параллельная оси вращения, пересекает поверхность жидкости не более чем в двух точках. Наиболее изученными Ф. р. однородной несжимаемой вращающейся жидкости являются эллипсоидальные Ф. р,: эллипсоиды вращения и трёхосные эллипсоиды. Эти Ф. р. образуют семейства поверхностей (линейные серии), непрерывно зависящие от величины угловой скорости w, изменяющейся между нулём и величиной, меньшей w. Эллипсоидальные Ф. р. математич. описываются алгебраическими поверхностями 2-го порядка. Приближённое решение проблемы существования Ф. р., описываемых алгеб-раич. поверхностями более высокого порядка, дал Пуанкаре, а строгое решение- Ляпунов, доказавший, что существуют Ф. р., близкие к эллипсоидальным, описываемые алгебраич. поверхностями порядка, большего 2. Т. о. была решена задача об устойчивости эллипсоидальных фигур при малых деформациях конфигурации.

Большое прикладное значение имеет теория Ф. р. жидкости, испытывающей притяжение внешних сил. В статической модели, когда покоящаяся жидкость притягивается достаточно удалённой материальной точкой, доказано существование вытянутых в направлении притягивающей точки эллипсоидальных Ф. р. (приливных эллипсоидов). Наибольшие приложения в астрономии получила проблема Роша и её обобщения, устанавливающая существование эллипсоидальных (или близких к ним) Ф. р. однородной вращающейся жидкой массы, к-рая притягивается материальной точкой, совершающей круговые движения ок. центра масс жидкости с той же угловой скоростью. Эти механич. модели положены в основу теории приливной эволюции, теории форм звёзд, составляющих двойную систему, теории фигур планет. Приближённая теория устойчивости Ф. р. небесных тел разработана Дж. Даренном и Дж. Джинсом.

Лит.: Субботин М. Ф., Курс небесной механики, т. 3, М. - Л., 1949; Чандрасекхар С., Эллипсоидальные фигуры равновесия, пер. с англ., М., 1973.

Е. А. Гребеников.

ФИГУРЫ СТИЛИСТИЧЕСКИЕ (греч. schema, лат. figura - очертание, внешний вид; оборот речи), система исторически сложившихся способов синтаксич. организации речи, применяемых преим. в пределах фразы и реализующих экспрессивные (гл. обр. эмоционально-императивные) качества высказывания. Ф. с. используются в речи как нехудожественной (в обиходно-бытовом и газетно-пуб-лицистич. стилях), так и художественной (особенно в поэзии).

Изучение Ф. с. имеет длительную историю (первые суждения относятся к эпохе античности). До недавнего времени Ф. с. рассматривались преим. в учебно-дидак-тич. плане; в практич. пособиях по риторике, стилистике и поэтике демонстрировались образцы фигурированной речи, взятые, как правило, из произв. далёкого прошлого; приводились разнообразные классификации Ф. с. (их насчитывали от 20 до 70); соответств. наставления исходили из предположения о том, что Ф. с. не более чем искусственные и внешние приёмы "украшения" речи, осваиваемые посредством подражания. С совр. точки зрения, Ф. с.- обычные, "естественные" способы использования выразит. возможностей языка, применяемые говорящим (пишущим) при осуществлении конкретных актов речи и являющиеся одним из важнейших компонентов индивидуального стиля.

Ф. с. можно подразделить на три типа, каждый из к-рых существует в двух противоположных вариантах.

I. Ф. с. протяжённости делятся на: 1) Ф. с. убавления - эллипс - результат выбора конструкции с меньшим количеством составных частей; могут отсутствовать начало, середина, конец фразы. "Ворон ворону [говорит] в ответ" (А. С. Пушкин). 2) Ф. с. добавления - результат выбора конструкции, в к-рой неоднократно используется одно и то же слово в одной и той же форме. Сюда относится прежде всего точный повтор ("Еду, еду - следу нету" - загадка). Может повторяться начало фразы - анафора или конец - эпифора; повтор может состоять также из конца предыдущей и начала последующей фразы - стык ("О, весна без конца и без краю - Без конца и без краю мечта!" - А. А. Блок). В большинстве случаев повторы неточные: повтор слова в одном и том же значении, но в разных падежах - многопа-дежность, или полиптотон ("Человек человеку - друг, товарищ и брат"); повторение одного и того же слова в разных значениях -"обыгрывание" многозначности, или дистинкция ("У кого нет в жизни ничего милее жизни, тот не в силах вести достойный образ жизни" - сентенция); определение дублирует определяемое - тавтология ("тёмный мрак"); перечисление близких по значению элементов - ампфликация ("Во саду ли, в огороде..." - нар. песня); вслед за к.-л. словом следует другое, противоположное по значению - антитеза ("Я- царь, я - раб, я - червь, я - бог" - Г. Р. Державин).

II. Ф. с. связности делятся на: 1) Ф.с. разъединения - результат выбора конструкции со слабой связью составных частей. Сюда относятся: дистант-ное употребление слов, непосредственно связанных по значению ("Где взгляд людей обрывается куцый...",- В. В. Маяковский); парцелляция (реализация единой синтаксич. конструкции более чем одной фразой: "Я жаловаться буду. Губернатору." - М. Горький); аттракция (устранение согласования: "Началась у них драка-бой великая" - фольклор); вводные элементы ("И тут появляется - кто бы вы думали? - она..."); перестановка частей высказывания ("Умрём и бросимся в бой" - Вергилий) и др. 2) Ф. с. объединения - результат выбора конструкции с тесной связью составных частей: градация, синтаксический параллелизм, отнесение слова одновременно к двум членам предложения ("И горный зверь, и птица... Глаголу вод его внимали" - М. Ю. Лермонтов), повторение союзов и др.

III. Ф. с. значимости делятся на: 1) Ф. с. уравнивания - результат выбора конструкции с относительно равноценными составными частями: прямой порядок слов; контактное употребление слов, непосредственно связанных по значению; равномерность распространения второстепенных членов; приблизительно одинаковая длина фраз и абзацев. 2) Ф. с. выделения - результат выбора конструкции с неравноценными составными частями: инверсия (слово занимает не вполне обычную и потому "сильную" для него позицию - либо в начале, либо в конце фразы: "И долго милой Мариулы Я имя нежное твердил" - Пушкин), градация (особенно нарастающая; начала строф стихотв.

Ф. И. Тютчева: "Восток белел... Восток алел... Восток пылал..."). Существуют Ф. с., усиливающие и выделяющие фразу в целом на фоне её окружающих: риторич. обращение (т. е. к неодушевлённому предмету: "А ты, вино, осенней стужи друг..." - Пушкин), риторич. вопрос ("Знаете ли вы украинскую ночь?" - Н. В. Гоголь), риторич. восклицание ("Какой простор!"); значимость фразы резко повышается также в результате отождествления её с абзацем ("Море - смеялось" - Горький). Названные простые Ф. с. способны синтезироваться в целостном тексте, образуя сложные фигуры.

Использование в речи Ф. с. (как и тропов) - частный аспект проблемы мастерства писателя. Простое наличие или отсутствие Ф. с. вовсе не определяет сти-листич. достоинств текста. Углублённое изучение Ф. с. предполагает объединение усилий различных специалистов: в первую очередь лингвистов. литературоведов, психологов.

Лит.: Античные теории языка и стиля, М. - Л., 1936; Бэн А., Стилистика и теория устной и письменной речи, пер. с англ., М., 1886; Балли Ш., Французская стилистика, пер. с франц., М., 1961; Горнфельд А. Г., Фигура в поэтике и риторике, в сб.: Вопросы теории и психологии творчества, 2 изд., т. 1, Хар., 1911; Жирмунский В. М., Композиция лирических стихотворений, П., 1921; Рыбникова М. А., Введение в стилистику, М., 1937; Квятковский А., Поэтический словарь, М., 1966; Корольков В. И., К теории фигур, в кн.: Сборник научных трудов Моск. гос. пед. ин-та иностранных языков им. М. Тореза, в. 78, М., 1974; Staigеr Е., Die Kunst der Interpretation, Z., 1957; его же, Grundbegriffe der Poetik, 8 Aufl., Z. - Freiburg i Br., 1968; Lausberg H., Handbuch der literarischen Rhetorik. Eine Grundlegung der Literaturwis-senschaft, [Bd 1 - 2], Munch., 1960; Тоdorоv Т., Tropes et figures, в сб.: То honor R. Jakobson. Essays on the occasion of his seventieth birthday, v. 3, The Hague -P., 1967. В. И. Корольков.

ФИГУРЫ ТРАВЛЕНИЯ, правильно огранённые углубления (реже холмики), образующиеся на поверхности кристаллов в процессе травления. Ф. т. закономерно ориентированы относительно кристаллографич. направлений; они отображают симметрию граней и дефекты структуры кристалла.

ФИГУРЫ УДАРА, фигуры, образованные трещинами, возникающими на гранях кристалла при резком ударе по ним притупленным остриём стального керна. Форма Ф. у. отображает симметрию кристалла и анизотропию прочности на разрыв.

ФИДЕ (Federation Internationale des Echecs - FIDE), междунар. шахматная федерация. Осн. в 1924 в Париже, штаб-квартира (1976) в Амстердаме. В 1976 объединяла св. 100 нац. федераций. Сов. шахматная орг-ция вступила в ФИДЕ в 1947. См. также Шахматы.

ФИДЕИЗМ (франц. fideismc, от лат-fides - вера), утверждение приоритета веры над разумом, характерное для религ. мировоззрений, опирающихся на откровение. Ограничивая сферу действия науки, Ф. отрицает мировоззренческое значение науч. познания, отводя решающую роль в понимании мира религ. вере. Ф. присущ мн. направлениям идеали-стич. философии; по характеристике В. И. Ленина, идеализм - это только "... утонченная, рафинированная форма фидеизма..." (Поли. собр. соч., 5 изд., т. 18, с. 380). См. Религия, Теология.

ФИДЕИКОМИСС (лат. fideicommissum, от rides - вера, доверие, добросовестность и committo - поручаю), в римском праве до 529 поручение наследодателя наследнику передать третьему лицу к.-л. имущество, к-рое также наз. Ф. Первоначально Ф. не носили формального характера, но со времён имп. Августа получили юридич. силу: лицо, в пользу к-рого был сделан Ф., имело право требовать имущество в суд. порядке. Ф. имел преимущества перед завещательным отказом (легатом): он мог быть возложен и на наследника по закону, мог быть установлен в любой форме, ранее или позднее завещания, в качестве приложения к нему, в виде письма и т. д. После 529 сохранились только т. н. универсальные Ф., согласно к-рым наследник должен был передать третьему лицу всё наследственное имущество.

ФИДЕЛЬ (нем. Fiedel, от лат. fides - струна), струнный смычковый муз. инструмент. Был распространён в 8 - сер. 14 вв. в Зап. Европе среди бродячих музыкантов. В странах герм. яз. термин "Ф." в основном соответствует романским назв. виела, виола. Был лопатообразной, грушевидной и гитарообразной формы (последняя - классич. тип). Имел корпус с плоскими деками, прямыми плечами, 2 резонаторными отверстиями в форме скобок, гриф без ладов и плоскую головку с перпендикулярно расположенными колками (см. Струнные смычковые музыкальные инструменты). Количество струн 1-5; строй -квартово-квинтовый.

Лит.: Струве Б. А., Процесс формирования виол и скрипок, М., 1959, с. 37- 55.

ФИДЕР (англ, feeder, от feed - питать), 1)в радиотехнике и технике СВЧ линия передачи, передающая линия, электрическое устройство, по к-рому осуществляется направленное распространение (канализация) электромагнитных колебаний (волн) от источника к потребителю в системах их передачи и распределения. Термином "Ф." пользуются преим. в технике радиопередачи и радиоприёма (см., напр., Антенна, Приёмо-передающая радиостанция), а также в проводном вещании. Ф. подразделяют на открытые и закрытые. К открытым Ф. относятся: 1-, 2-и многопроводные линии, выполняемые соответственно в виде металлич. провода (металлич. ленты) либо системы проводов (разновидность 2-проводной линии - несимметричная полосковая линия); ди-электрич. радиоволноводы; линзовые и зеркальные квазиоптические линии (см. Квазиоптика). Закрытые Ф.- 1-и многопроводные экранированные линии (напр., радиочастотный кабель, симметричная полосковая линия) и металлич. радиоволноводы. Осн. достоинство закрытого Ф. по сравнению с открытым - независимость поля канализируемой волны от внеш. воздействий (в частности, атмосферных). Выбор конструкции Ф. определяется рабочей частотой источника. Так, в диапазоне частот от 3 кгц до 3 Мгц в качестве Ф. обычно используют проводные линии (экранированные и неэкранированные), от 3 Мгц до 3 Ггц - коаксиальные кабели, от 3 Ггц до 300 Ггц - металлич. и диэлектрич. радиоволноводы, св. 300 Ггц - квазиоптич. линии. 2) В электроэнергетике выходящий из употребления термин, обозначающий распределительную кабельную или возд. линию электропередачи (обычно на 6-10 кв).

Лит.: Ефимов И. Е., Радиочастотные линии передачи, М., 1964; Жук М. С., Молочков Ю. 13., Проектирование линзовых сканирующих широкодиапазонных антенн и фидерных устройств, М., 1973. Р. И. Перец.

ФИДЖИ (Fiji), государство в Океании, на о-вах Фиджи, в юго-зап. части Тихого ок. Входит в Содружество (брит.). Пл. 18,3 тыс. км2. Нас. 580 тыс. чел. (1975). Столица - г. Сува. В адм. отношении делится на 4 округа. В состав Ф. входит также о. Ротума (в 380 км от о-вов Фиджи).

Государственный строй. Ф.-конституционная монархия. Действующая конституция принята в 1970. Главой гос-ва является англ. король (королева), функции к-рого выполняет назначаемый им генерал -губернатор.

Высший орган законодат. власти - парламент, включает англ. короля (королеву) и две палаты. Нижняя - палата представителей (52 члена), избираемая на 5 лет, включает 22 фиджийца, 22 индийца, 8 представителей от европейцев и кит. общины (часть из них избирается по общинным, часть - по нац. спискам). Верхняя палата - сенат - состоит из 22 членов, назначаемых на 6 лет (каждые 3 года сенат наполовину обновляется). Избират. право предоставляется всем гражданам, достигшим 21 года. Исполнит. власть осуществляется пр-вом - кабинетом министров во главе с премьер-министром, назначаемым генерал-губернатором. В провинциях функционирует т. н. фиджийская администрация - выборные Советы провинций и Большой совет вождей, где председательствует министр по делам Ф. и сел. развития Ф. Имеется консультац. орган - Совет вождей в составе 22 фиджийцев - депутатов ниж. палаты, 30 представителей, избранных Советами провинций, и 15 чел., назначенных министром по делам Ф. Возглавляемая Верх. судом суд. система включает апелляц. суд и низшие суды.

Гос. флаг см. в таблице к статье Флаг государственный.

Природа. Архипелаг Фиджи состоит из более чем 300 о-вов, образующих вост. окраину Меланезии. Наиболее крупные о-ва - Вити-Леву, Вануа-Леву. Берега почти всех о-вов окаймлены коралловыми рифами и сильно изрезаны. Основания о-вов сложены гранитами, гнейсами и др. древними кри-сталлич. породами, местами перекрытыми третичными песчаниками и мощной толщей изверженных пород - базальтов и андезитов. В рельефе крупных о-вов преобладают плато, пересечённые горными хребтами выс. св. 1000 м (1322 м на о. Вити-Леву). На побережье - узкие аккумулятивные равнины. Наиболее крупные pp. - Рева (судоходна на 100 км), Ваинимбука, Мба, Синга-тока находятся на о. Вити-Леву. Климат тропич. океанич., влажный, с незначит. колебаниями темп-ры по временам года (в среднем ок. 3°С). Направления ветров и рельеф о-вов определяют существенные различия в распределении осадков (от 1500 до 4000 мм в год) и характере растительности между наветренными и подветренными р-нами. Краснозёмные почвы, формирующиеся на продуктах выветривания вулканич. пород, плодородны. Юго-вост. наветренные склоны гор покрыты влажно-тропич. лесами с ценными породами деревьев (сандаловое, тиковое, красное, из хвойных -по-докарпус). Неск. видов пальм (кокосовая, саговая), хлебное дерево, батат, каучуковое дерево и др. В нек-рых местах леса вырублены и замещены антропогенной саванной. В более сухих подветренных р-нах преобладает саванна. Животный мир представлен в основном теми же видами, что и в зап. р-нах Океании.

Население. Наиболее крупные этнич. группы Ф.- индийцы (ок. 290 тыс. чел.; здесь и ниже оценка на 1974) и фиджийцы (ок. 225 тыс. чел., в т. ч. ок. 10 тыс.- метисы). Остальное население составляют ротуманцы (жители о. Ротума) и др. океанийцы, китайцы, а также англичане и др. европейцы. Офиц. язык - английский. По религии св. половины населения - христиане (методисты и др.), ок. 40% - индуисты, остальные - мусульмане и др. Пользуются григорианским календарём.

Прирост населения за 1971-75 составлял в среднем за год 2,2%. Экономически активного нас. 148 тыс. чел. (1970), в т. ч. в с. х-ве 49%. Ср. плотность 32 чел. на 1 км2(1975). Наиболее населены о-ва Вити-Леву (3/4 нас.) и Вануа-Леву. Гор. нас. 33% (1966). Значит. города: Сува (63,2 тыс. жит. в 1971), Лаутока (оба на о. Вити-Леву), Ламбаса (о. Вануа-Леву), Наусори (о. Вити-Леву) и Левука (о. Овалау).

Историческая справка. Ко времени открытия о-вов европейцами (голландцем А. Тасманом в 1643, англичанином Дж. Куком в 1774) социально-экономич. отношения местного населения характеризовались разложением первобытнообщинного строя. В 1835 на о-вах появились англ. миссионеры. В 1874 Ф. были превращены в англ. колонию. 10 окт. 1970 Ф. были провозглашены независимым гос-вом в составе Содружества (брит.). С 1970 Ф. член ООН. В 1975 Ф. подписали конвенцию об ассоциации с ЕЭС. В 1974 установлены дипломатич. отношения между СССР и Ф.

Правящая партия - Партия союза (осн. в 1966), представляет в основном фиджийцев, пользуется поддержкой европ. части населения; оппозиционная - Партия нац. федерации (осн. в 1963), представляет в основном индийскую часть населения. В стране действуют профсоюзы, часть к-рых объединена в Совет профсоюзов.

Экономика. Ф.- аграрная страна, в экономике к-рой значит. роль играет иностр., в основном австралийский, капитал. Усиливается проникновение япон. и амер. капитала. В валовом внутр. продукте доля с. х-ва составляет (1973) 21% , пром-сти 13,7%, строительства 7,5%, торговли 19%, транспорта 6,3%, прочих 32,5%. Осуществляется план эко-номич. развития на 1976-80. Основа экономики - земледелие. Полунатуральное х-во (осн. товарная культура - кокосовая пальма) ведут фиджийцы, объединённые в общину (87% земель). Товарную с.-х. продукцию (гл. обр. сах. тростник) дают индийские фермеры (15 тыс. ферм в 1975), арендующие общинные земли. С.-х. земли занимают 11,5% терр. страны, в т. ч. под пашней и многолетними насаждениями ок. 8%. Гл. экспортные культуры: сах. тростник (1975; пл. 46 тыс. га, сбор 2,3 млн. га; произ-во сахара-сырца 285тыс. т, экспорт 250 тыс. т), кокосовая пальма (сбор орехов 281 тыс. т; произ-во копры ок. 25 тыс. га; экспорт копры 1,1 тыс. т, кокосового масла 14 тыс. т), бананы (пл. 4 тыс. га, сбор 5 тыс. т), а также какао, ананасы и др. Для местного потребления возделывают зерновые (рис, кукуруза), сорго, таро, маниок, батат, ямс и др. Развивается животноводство и птицеводство, разводят (тыс. голов, 1975): кр. рог. скот (173), лошадей (34), коз (55), свиней (31), кур (575 тыс. шт.). Создаётся промысловое рыболовство. С. х-во и рыболовство не удовлетворяют потребностей населения в продовольствии и его приходится ввозить. Пром-сть представлена предприятиями по первичной обработке с.-х. продукции: з-дами - сахарными (произ-во сахара находится в ведении гос. сах. корпорации), рисоочистит., маслобойными, мясными, по произ-ву фруктовых соков и консервов, чайной и табачной ф-ками, а также лесопильными и цементными заводами. В 1974 было произведено: сигарет 442 млн. шт., цемента 85 тыс. т, мяса 3,1 тыс. га, масла сливочного 0,9 тыс. га. Добыча золота (2,1 m в 1974), серебра (840 кг), марганц. руды.

Протяжённость автодорог (1973) 2,7 тыс. км, в т. ч. 278 км асфальтированных; жел. дорог (узкоколейных) 644 км. Автопарк (тыс. шт., 1972): легковые 16,3, грузовые 6,3. Грузооборот мор. портов 1,2 млн. т (1973), главные: Сува, Лаутока, Левука. Аэродром междунар. значения в Найди.

В 1975 экспорт составлял 142,2 млн. фиджийских долл., импорт 21,8 млн. фиджийских долл. Вывозят (в % от стоимости экспорта, 1974): сахар-сырец (54,3), кокосовое масло и копру (8,7), золото (7) и др. Ввозят (в %, 1974): продукты питания (19,2), топливо (9), машины и оборудование (22), др. пром. изделия (35,8). Осн. торг. партнёры (в % от стоимости экспорта и импорта, 1974): Австралия (11,4 и 30,3), Новая Зеландия (6,3 и 11,2), Великобритания (38,3 и 9,9), Япония (1,7 и 17,9), США (31,5 и 4,5). Значит. источник дохода - туризм. В 1974 страну посетила 181 тыс. иностр. туристов, что принесло Ф. 60,6 млн. фиджийских долл. дохода. Ден. единица - фиджийский доллар. 0,941 фиджийского долл.= 1 долл. США (дек. 1976). В. П. Николаев.

Просвещение. К 1946 35,6% населения было неграмотным. После провозглашения независимости (1970) проводятся мероприятия по осуществлению обязательного бесплатного обучения всех детей. 8-летняя нач. школа считается обязат. для всех детей в возрасте от 6 до 14 лет; след. ступень - 6-летняя ср. школа (2 + 4). Проф. подготовку дают профтехучилища, работающие на базе нач. школы. Обучение осуществляется на англ. яз. В 1972/73 уч. г. в нач. школах обучалось св. 130,4 тыс. уч-ся, в ср. школах 21,1 тыс. уч-ся, в профтехучилищах 1,3 тыс. уч-ся. Учителей для нач. школ готовят три пед. уч-ща (св. 400 уч-ся).

Ун-т в Суве, осн. в 1968 (св. 1,5 тыс. уч-ся в 1975/76 уч. г.), является региональным ун-том стран юж. части Тихого ок.; отделения: пед., естеств. ресурсов, социального и экономич. развития. Неполное высшее образование дают технич:. ин-т в Самабуле (осн. в 1964), 3-годичный с.-х. колледж в Наусори (осн. в 1954), мед. уч-ще в Суве (осн. в 1886).

В Суве имеются: Б-ка при ун-те (св. 70 тыс. тт.), Гор. б-ка (св. 39 тыс. тт.), Нац. архив (осн. в 1954), Музей Фиджи (осн. в 1906).

В стране издаётся одна ежедневная газета на англ. яз. "Фиджи таймс" ("Fiji Times") и ряд др. периодических изданий.

Радиовещание находится в ведении гос. компании по радиовещанию.

ФИДЖИ МОРЕ (Fiji), район юж. тро-пич. части Тихого ок., между о вами Фиджи, Н. Каледония, Норфолк, Н. Зеландия и Кермадек. Пл. 3177 тыс. км2. Названо морем условно, по наличию в этом р-не глубокой котловины; ср. глуб. 2740м, наибольшая- 6948 м.

ФИДЖИЙСКИЙ ЯЗЫК, фиджи язык, язык фиджийцев, коренного населения о-вов Фиджи. Число говорящих на Ф. я.-ок. 225 тыс. чел. (1974, оценка). Принадлежит к австронезийским (малай-ско-полинезийским) языкам, к той же ветви, к к-рой принадлежат полинезийские языки, ротуманский, эфате, керебуто и нек-рые др. (геонезийская ветвь - по терминологии амер. учёного А. Дайена). Для  консонантизма Ф. я. характерно противопоставление глухих и преназализованных звонких смычных. Различаются краткие и долгие гласные. Слог всегда кончается на гласный. Грамматика в основном аналитическая. Синтетич. средствами оформляются лишь глагольные породы (каузатив, пассив и пр.) и притяжательные формы имени. Личные местоимения различают единств., двойств., тройственное и множественное число, в 1-м лице (кроме единственного числа) - инклюзив и эксклюзив. Письменность на лат. основе.

Лит.: Саре11 A., Anew Fijian dictionary, Sydney, 1941; Churchward С. М., A new Fijian grammar, [Sydney], 1941; Grace G. W., The position of the Polynesian languages within the Austronesian (Malayo - Polynesian) language family, Bait., 1959; Dуen I., A lexicostatistical classification of the Austronesian languages, Bait., 1965.

ФИДЖИЙЦЫ, коренное население о-вов Фиджи. По языку, культуре и антропологич. типу занимают промежуточное положение между меланезийцами и полинезийцами. Числ. ок. 225 тыс. чел. (1974, оценка). К нач. европ. колонизации (1-я пол. 19 в.) у Ф. сложилось раннеклассовое общество с делением на знать, свободных общинников, зависимых и рабов. С 1874 архипелаг - колония Великобритании. Обращённые в христианство (гл. обр. протестанты-методисты), Ф. сохранили пережитки традиционных верований и быта. Осн. занятия - земледелие (таро, ямс, маниок), плодоводство (кокосовые пальмы, бананы), рыболовство. Большинство Ф. ведёт полунатуральное х-во. Появились транспортные, строительные и горные рабочие, немногочисл. интеллигенция. Ф. вместе с др. жителями о-вов вели борьбу против колон. гнёта. В 1970 Фиджи стало независимым государством .

Лит.: Народы Австралии и Океании, М., 1956 (лит.); Пучков П. И., Формирование населения Меланезии, М., 1968 (лит.).

ФИДИЙ (Pheidias), древнегреческий скульптор 2-й и 3-й четверти 5 в. до н. э. Один из крупнейших мастеров др.-греч. иск-ва эпохи высокой классики. Среди работ Ф., известных только по описаниям антич. авторов и копиям, наиболее прославленными были колоссальная бронзовая статуя Афины Промахос (Предводительницы в битвах), воздвигнутая ок. 460 до н. э. на афинском Акрополе в память побед над персами, и 2 грандиозные статуи, исполненные в технике хри-соэлефантинной скульптуры: Зевса Олимпийского в храме Зевса в Олимпии (это произведение Ф. считалось одним из "семи чудес света") и Афины Парфенос (Девы) в храме Парфенон в Афинах.

Наилучшее представление о творчестве Ф. даёт скульптурное убранство Парфенона в Афинах (мрамор, 438 - 432 до н. э., Британский музей, Лондон; Лувр, Париж; Музей Акрополя, Афины, илл. см. т. 7, табл. XXIX, стр. 288-289), выполненное под руководством и, вероятно, при личном участии мастера. Эти произв., полные глубокой человечности, прославляют величие афинского полиса и его граждан, отражают идеи борьбы афинян против их врагов. Скульптура Парфенона, являющаяся (в сочетании с архитектурой храма) одним из высочайших образцов синтеза искусств, отличается необычайным богатством ритмов и композиционных приёмов, мягкой моделировкой, виртуозно использующей эффекты светотени, и вместе с тем внутр. цельностью пластич. масс.

Лит.: Нюберг С. Н., Фидий, М., 1941; Langlotz Е., Phidiasprobleme, Fr. /M., [1947]; Bendinelli G., Sulle tracce di opere fidiache andate perdute, Torino, 1954; Гавела Б., Фидиjа, [Нови Сад, 1974].

ФИДЛЕР (Fiedler) Конрад (23. 9. 1841, Эдеран, Саксония,- 3. 6. 1895, Мюнхен), немецкий философ-эстетик, близкий к неокантианству. Основоположник "теории видения", послужившей филос. основой "науки об иск-ве" Г. Вёлъфлина. Друг и вдохновитель X. фон Маре и А. Хильде-бранда. Считал художеств. творчество процессом развития т. н. "абсолютного зрения", преодолевающего хаос эмпирич. впечатлений и ведущего к познанию "чи-стой формы" предметного мира.

Лит.: Faensen H., Die bildnerische Form. Die Kunstauffassungen Konrad Fiedlers, Adolf von Hildebrands und Hans von Marees, В., 1965.

ФИДЛЕР (Fiedler) Францишек (наст. имя и фам.- Эфроим Трускер; парт. псевд.- Верен т, Джек, Келлер и др.) (12. 9. 1880, Варшава,- 27. 11. 1956, там же), деятель польского рабочего движения, историк, экономист, публицист. Обучался в Берлинском и Цюрихском ун-тах. С 1905 чл. Социал-демократии Королевства Польского и Литвы (СДКПиЛ), в 1916-18 чл. Гл. управления СДКПиЛ. Участник Революции 1905-07 в Королевстве Польском, организатор (1906) революц. профсоюзов. В 1908-18 ред. ряда изданий СДКПиЛ. С 1918 чл. компартии Польши, в 1918-30 чл. ЦК компартии, руководил издат. деятельностью партии. В 1938-45 во Франции; в 1944-45 в Париже участвовал в работе левых польск. орг-ций. С 1945 чл. Польской рабочей партии (ППР), чл. ЦК ППР. С 1948 чл. Польской объединённой рабочей партии (ПОРП), чл. ЦК ПОРП. В 1947-52 гл. ред. органа ЦК ПОРП журн. "Нове дроги" ("Nowe Drogi"), В 1949-53 пред. Комиссии ЦК ПОРП по науке; с 1952 чл. Президиума Польской АН.

Соч.: W sprawie chtopskiej, [Warsz.], 1932; Luksemburgizm a kwestia chtopska, [Warsz.], 1932; Historyczne znaczenie konsty-tucji 3 Maja, wyd. 2, [Lodz], 1946.

ФИДОНИСИ, Змеиный, остров в сев.-зап. части Чёрного м., ок. к-рого 3 (14) июля 1788 произошло сражение между рус. (2 линейных корабля, 10 фрегатов; команд. контр-адм. М. И. Войно-вич) и тур. (17 линейных кораблей, 8 фрегатов, 3 бомбардирских корабля, команд. Хасан-паша) эскадрами во время рус.-тур. войны 1787-91. Несмотря на превосходство противника в силах, авангард рус. эскадры под команд. Ф. Ф. Ушакова атаковал головные корабли противника, нанёс 4 из них (в т. ч. флагманскому) значит. повреждения и вынудил тур. эскадру поспешно отойти.

ФИДУЦИАРНАЯ ЭМИССИЯ (лат. fidu-ciarius, от fiducia - доверие), часть банкнотной эмиссии, не обеспеченная металлич. запасом эмиссионного банка (см. также Эмиссия).

ФИЕРАСФЕРЫ, карапусы (Fieras-feridae, или Carapidae), семейство рыб отряда окунеобразных. Дл. до 30 см. Тело голое, сильно удлинённое, заостряющееся к хвосту. Анальное отверстие непосредственно за головой (на горле). 4 рода, 25 видов, в прибрежных водах тропич. и субтропич. морей. В развитии Ф. проходят две стадии метаморфоза: на первой (наз. вексиллифер) личинки ведут планктонный образ жизни, а на второй (тенуис), опустившись на дно, внедряются в тело голотурии, морской звезды, двустворчатого моллюска, асцидии или др. животного-хозяина и ведут паразитич. образ жизни. Лит.: Жизнь животных, т. 4, ч. 1, М., 1971.

ФИЕСКИ, Фьески (Fieschi) Джан Луиджи (1522, Генуя, - янв. 1547, там же), граф Лаванья, организатор заговора против дожа Андреа Дориа. Род Ф. возглавлял с 13 в. гвельфов, в Итальянских войнах 1494-1559 придерживался франц. ориентации. Ф. замыслил убийство Андреа Дориа, приверженца императора, что, по его расчётам, привело бы Геную под протекторат Франции и способствовало бы возвышению рода Ф. 2 янв. 1547 заговорщики завладели в городе важными опорными пунктами, однако случайная смерть Ф. (утонул при попытке захватить в порту корабль) помешала осуществлению заговора; он был жестоко подавлен. Род Ф. подвергся преследованиям, пришёл в упадок. Заговору Ф. посвящена драма Шиллера "Заговор Фиеско в Генуе".

Лит.: Рутенбург В. И., Италия и Европа накануне нового времени, Л., 1974, с. 40, 78-80, 97.

ФИЕСТ, в др.-греч. мифологии брат Атрея, стремившийся отнять у него царский престол в Микенах.

ФИЗАЛИС (Physalis), род одно-или многолетних травянистых растений сем. паслёновых. Характерная особенность - вздутая чашечка-"фонарик", внутри к-рой развивается плод - ягода. Известно св. 100 видов в тропич. и субтропич. р-нах, большинство в Центр. Америке и на юго-востоке Сев. Америки. В СССР 3 дикорастущих вида и неск. в культуре; из них наиболее часто встречаются 3 вида. Ф. перуанский, или перуанская вишня (Р. peruvianа),- многолетнее растение. Стебель выс. 70-100 см, листья сердцевидные, опушенные, цветки мелкие, одиночные, с бурыми пятнами у основания лепестков. Плоды округло-овальные, жёлто-оранжевые, 5-12 г, кисло-сладкие с земляничным привкусом и ароматом; используются в свежем виде и для кондитерских изделий. В СССР выращивают на юге; малоурожайный. Ф. земляничный, земляничный томат (Р. рubescens)- однолетнее растение со стелющимися стеблями дл. 50-80 см. Листья широко-овальные, слегка гофрированные. Цветки мелкие, бледно-жёлтые с коричневыми пятнами у основания лепестков. Плоды жёлтые, мелкие, меньше 10 г, очень сладкие с земляничным вкусом, ароматные, липкие. Используют в свежем виде и для кондитерских изделий. Ф. мексиканский (P. aequata) - однолетнее растение выс. ок. 1 м. Листья удлинённо-яйцевидные, цветки довольно крупные, жёлтые, с тёмно-фиолетовыми пятнами у основания лепестков. Плоды от плоско-округлых до овальных, светло-жёлтые, зелёные и фиолетовые, 30-60 г. В СССР выведены сорта: Московский ранний с жёлтыми плодами по 40-80 г, урожайность 200-300 ц с 1 га; Грунтовый грибовский с жёлто-зелёными плодами по 35-60 г; Кондитерский с зелёными плодами по 30-50 г. Плоды употребляют в свежем и переработанном (маринад, икра, кондитерские изделия) виде, для солки. Размножают семенами и рассадой. Лит.: Ипатьев А. Н., Овощные растения земного шара, Минск, 1966; Справочник по овощеводству, под ред. В. А. Брызгалова, Л., 1971.

ФИЗИКА. Содержание:

I. Предмет и структура физики

II. Основные этапы развития физики

III. Фундаментальные теории физики

IV. Современная экспериментальная физика.

V. Некоторые нерешённые проблемы физики

VI. Связь физики с другими науками и техникой

I. Предмет и структура физики

Ф.- наука, изучающая простейшие и вместе с тем наиболее общие закономерности явлений природы, свойства и строение материи и законы её движения. Поэтому понятия Ф. и её законы лежат в основе всего естествознания. Ф. относится к точным наукам и изучает количеств. закономерности явлений.

Слово "Ф." происходит от греч. physis - природа. Первоначально, в эпоху античной культуры наука не была расчленённой и охватывала всю совокупность знаний о природных явлениях. По мере дифференциации знаний и методов исследования из общей науки о природе выделились отд. науки, в т. ч. и Ф. Границы, отделяющие Ф. от др. естеств. наук, в значит. мере условны и меняются с течением времени.

В своей основе Ф.- экспериментальная наука: её законы базируются на фактах, установленных опытным путём. Эти законы представляют собой количеств. соотношения и формулируются на мате-матич. языке. Различают экспериментальную Ф.- опыты, проводимые для обнаружения новых фактов и для проверки известных физ. законов, и теоретическую Ф., цель к-рой состоит в формулировке законов природы и в объяснении конкретных явлений на основе этих законов, а также в предсказании новых явлений. При изучении любого явления опыт и теория в равной мере необходимы и взаимосвязаны.

В соответствии с многообразием исследуемых объектов и форм движения физ. материи Ф. подразделяется на ряд дисциплин (разделов), в той или иной мере связанных друг с другом. Деление Ф. на отд. дисциплины не однозначно, и его можно проводить, руководствуясь различными критериями. По изучаемым объектам Ф. делится на Ф. элементарных частиц, Ф. ядра, Ф. атомов и молекул, Ф. газов и жидкостей, Ф. твёрдого тела, Ф. плазмы. Др. критерии - изучаемые процессы или формы движения материи. Различают: механич. движение, тепловые процессы, электромагнитные явления, гравитационные, сильные, слабые взаимодействия; соответственно в Ф. выделяют механику материальных точек и твёрдых тел, механику сплошных сред (включая акустику), термодинамику и статистич. механику, электродинамику (включая оптику), теорию тяготения, квантовую механику и квантовую теорию поля. Указанные подразделения Ф. частично перекрываются вследствие глубокой внутр. взаимосвязи между объектами материального мира и процессами, в к-рых они участвуют. По целям исследования выделяют иногда также прикладную Ф. (напр., прикладная оптика).

Особо выделяют в Ф. учение о колебаниях и волнах, что обусловлено общностью закономерностей колебательных процессов различной физ. природы и методов их исследования. Здесь рассматриваются механич., акустич., электрич. и оптич. колебания и волны с единой точки зрения.

Совр. Ф. содержит небольшое число фундаментальных физ. теорий, охватывающих все разделы Ф. Эти теории представляют собой квинтэссенцию знаний о характере физ. процессов и явлений, приближённое, но наиболее полное отображение различных форм движения материи в природе.

II. Основные этапы развития физики Становление физики (до 17 в.).

Физ. явления окружающего мира издавна привлекали внимание людей. Попытки причинного объяснения этих явлений предшествовали созданию Ф. в совр. смысле этого слова. В греко-римском мире (6 в. до н. э.- 2 в. н. э.) впервые зародились идеи об атомном строении вещества (Демокрит, Эпикур, Лукреций), была разработана геоцентрич. система мира (Птолемей), установлены простейшие законы статики (правило рычага), открыты закон прямолинейного распространения и закон отражения света, сформулированы начала гидростатики (закон Архимеда), наблюдались простейшие проявления электричества и магнетизма.

Итог приобретённых знаний в 4 в. дон. э. был подведён Аристотелем. Физика Аристотеля включала отдельные верные положения, но в то же время в ней отсутствовали многие прогрессивные идеи предшественников, в частности атомная гипотеза. Признавая значение опыта, Аристотель не считал его гл. критерием достоверности знания, отдавая предпочтение умозрит. представлениям. В средние века учение Аристотеля, канонизированное церковью, надолго затормозило развитие науки.

Наука возродилась лишь в 15-16 вв. в борьбе со схоластизированным учением Аристотеля. В сер. 16 в. Н. Коперник выдвинул гелиоцентрическую систему мира и положил начало освобождению естествознания от теологии. Потребности произ-ва, развитие ремёсел, судоходства и артиллерии стимулировали науч. исследования, опирающиеся на опыт. Однако в 15-16 вв. экспериментальные исследования носили в основном случайный характер. Лишь в 17 в. началось систематич. применение экспериментального метода в Ф., и это привело к созданию первой фундаментальной физ. теории - классич. механики Ньютона.

Формирование физики как науки (нач. 17 - кон. 18 вв.). Развитие Ф. как науки в совр. смысле этого слова берёт начало с трудов Г. Галилея (1-япол. 17 в.), к-рый понял необходимость математич. описания движения. Он показал, что воздействие на данное тело окружающих тел определяет не скорость, как считалось в механике Аристотеля, а ускорение тела. Это утверждение представляло собой первую формулировку закона инерции. Галилей открыл принцип относительности в механике (см. Галилея принцип относительности), доказал независимость ускорения свободного падения тел от их плотности и массы, обосновывал теорию Коперника. Значительные результаты были получены им и в др. областях Ф. Он построил зрительную трубу с большим увеличением и сделал с её помощью ряд астрономич. открытий (горы на Луне, спутники Юпитера и др.). Количеств. изучение тепловых явлений началось после изобретения Галилеем первого термометра.

В 1-й пол. 17 в. началось успешное изучение

газов. Ученик Галилея Э. Торричелли установил существование атм. давления и создал первый барометр. Р. Бойль и Э. Mapuomm исследовали упругость газов и сформулировали первый газовый закон, носящий их имя. В. Снеллиус и Р. Декарт открыли закон преломления света. В это же время был создан микроскоп. Значительный шаг вперёд в изучении магнитных явлений был сделан в самом нач. 17 в. У. Гильбертом. Он доказал, что Земля является большим магнитом, и первый строго разграничил электрич. и магнитные явления.

Осн. достижением Ф. 17 в. было создание классич. механики. Развивая идеи Галилея, X. Гюйгенса и др. предшественников, И. Ньютон в труде "Математические начала натуральной философии" (1687) сформулировал все осн. законы этой науки (см. Ньютона законы механики). При построении классич. механики впервые был воплощён идеал науч. теории, существующий и поныне. С появлением механики Ньютона было окончательно понято, что задача науки состоит в отыскании наиболее общих количественно формулируемых законов природы.

Наибольших успехов механика Ньютона достигла при объяснении движения небесных тел. Исходя из законов движения планет, установленных И. Кеплером на основе наблюдений Т. Браге, Ньютон открыл закон всемирного тяготения (см. Ньютона закон тяготения). С помощью этого закона удалось с замечат. точностью рассчитать движение Луны, планет и комет Солнечной системы, объяснить приливы и отливы в океане. Ньютон придерживался концепции дальнодействия, согласно к-рой взаимодействие тел (частиц) происходит мгновенно непосредственно через пустоту; силы взаимодействия должны определяться экспериментально. Им были впервые чётко сформулированы классич. представления об абсолютном пространстве как вместилище материи, не зависящем от её свойств и движения, и абсолютном равномерно текущем времени. Вплоть до создания теории относительности эти представления не претерпели никаких изменений.

В это же время Гюйгенс и Г. Лейбниц сформулировали закон сохранения количества движения; Гюйгенс создал теорию физ. маятника, построил часы с маятником.

Началось развитие физ. акустики. М. Мерсенн измерил число собств. колебаний звучащей струны и впервые определил скорость звука в воздухе. Ньютон теоретически вывел формулу для скорости звука.

Во 2-й пол. 17 в. начала быстро развиваться геометрич. оптика применительно к конструированию телескопов и др. оптич. приборов, а также были заложены основы физич. оптики. Ф. Гримальди открыл дифракцию света, а Ньютон провёл фундаментальные исследования дисперсии света. С этих работ Ньютона берёт начало оптич. спектроскопия. В 1676 О. К. Рёмер впервые измерил скорость света. Почти одновременно возникли и начали развиваться две различные теории о физ. природе света - корпускулярная и волновая (см. Оптика). Согласно корпускулярной теории Ньютона, свет - это поток частиц, движущихся от источника по всем направлениям. Гюйгенс заложил основы волновой теории света, согласно к-рой свет - это поток волн, распространяющихся в особой гипотетич. среде - эфире, заполняющем всё пространство и проникающем внутрь всех тел.

Т. о., в 17 в. была построена в основном классич. механика и начаты исследования в др. областях Ф.: в оптике, учении об электрич. и магнитных явлениях, теплоте, акустике.

В 18 в. продолжалось развитие классич. механики, в частности небесной механики. По небольшой аномалии в движении планеты Уран удалось предсказать существование новой планеты - Нептун (открыта в 1846). Уверенность в справедливости механики Ньютона стала всеобщей. На основе механики была создана единая механич. картина мира, согласно к-рой всё богатство, всё качеств. многообразие мира - результат различия в движении частиц (атомов), слагающих тела, движении, подчиняющемся законам Ньютона. Эта картина многие годы оказывала сильнейшее влияние на развитие Ф. Объяснение физ. явления считалось научным и полным, если его можно было свести к действию законов механики.

Важным стимулом для развития механики послужили запросы развивающегося произ-ва. В работах Л. Эйлера и др. была разработана динамика абсолютно твёрдого тела. Параллельно с развитием механики частиц и твёрдых тел шло развитие механики жидкостей и газов. Трудами Д. Бернулли, Эйлера, Ж. Лагранжа и др. в 1-й пол. 18в. были заложены основы гидродинамики идеальной жидкости - несжимаемой жидкости, лишённой вязкости и теплопроводности. В "Аналитической механике" (1788) Лаг-ранжа уравнения механики представлены в столь обобщённой форме, что в дальнейшем их удалось применить и к немеханическим, в частности электромагнитным, процессам.

В других областях Ф. происходило накопление опытных данных и формулировались простейшие экспериментальные законы. Ш. Ф. Дюфе открыл существование двух видов электричества и определил, что одноимённо заряженные тела отталкиваются, а разноимённо заряженные - притягиваются. Б. Франклин установил закон сохранения электрич. заряда. Г. Кавендиш и независимо Ш. Кулон открыли осн. закон электростатики, определяющий силу взаимодействия неподвижных электрич. зарядов (Кулона закон). Возникло учение об атм. электричестве. Франклин, М. В. Ломоносов и Г. В. Рихман доказали электрич. природу молнии. В оптике продолжалось совершенствование объективов телескопов. Трудами П. Бугера и И. Ламберта начала создаваться фотометрия. Были открыты инфракрасные (В. Гершелъ, англ. учёный У. Волластон) и ультрафиолетовые (нем. учёный Н. Риттер, Волластон) лучи.

Заметный прогресс произошёл в исследовании тепловых явлений; после открытия Дж. Блэком скрытой теплоты плавления и экспериментального доказательства сохранения теплоты в калориметрич. опытах стали различать темп-ру и количество теплоты. Было сформулировано понятие теплоёмкости, начато исследование теплопроводности и теплового излучения. При этом одновременно утвердились неправильные взгляды на природу тепла: теплоту стали рассматривать как особого рода неуничтожимую невесомую жидкость - теплород, способную перетекать от нагретых тел к холодным. Теория теплоты, согласно к-рой теплота - это вид внутр. движения частиц, потерпела временное поражение, несмотря на то что её поддерживали и развивали такие выдающиеся учёные, как Ньютон, Гук, Бойль, Бернулли, Ломоносов и др.

Классическая физика (19 в.). В нач. 19 в. длительная конкуренция между корпускулярной и волновой теориями света завершилась окончательной, казалось бы, победой волновой теории. Этому способствовало успешное объяснение Т. Юнгом и О. Ж. Френелем явления интерференции и дифракции света с помощью волновой теории. Эти явления присущи исключительно волновому движению, и объяснить их с помощью корпускулярной теории представлялось невозможным. В это же время было получено решающее доказательство поперечности световых волн (Френель, Д. Ф. Араго, Юнг), открытой ещё в 18 в. (см. Поляризация света). Рассматривая свет как поперечные волны в упругой среде (эфире), Френель нашёл количеств. закон, определяющий интенсивность преломлённых и отражённых световых волн при переходе света из одной среды в другую (см. Френеля формулы), а также создал теорию двойного лучепреломления.

Большое значение для развития Ф. имело открытие Л. Галъвани и А. Вольта электрич. тока. Создание мощных источников постоянного тока - гальванич. батарей - дало возможность обнаружить и изучить многообразные действия тока. Было исследовано химическое действие тока (Г. Дэви, М. Фарадей).В.В. Петров получил электрическую дугу. Открытие X. К. Эрстедом (1820) действия электрич. тока на магнитную стрелку доказало связь между электричеством и магнетизмом. Основываясь на единстве электрич. и магнитных явлений, А. Ампер пришёл к выводу, что все магнитные явления обусловлены движущимися заряженными частицами - электрич. током. Вслед за этим Ампер экспериментально установил закон, определяющий силу взаимодействия электрич. токов (Ампера закон).

В 1831 Фарадей открыл явление электромагнитной индукции (см. Индукция электромагнитная). При попытках объяснения этого явления с помощью концепции дальнодействия встретились значит. затруднения. Фарадей высказал гипотезу (ещё до открытия электромагнитной индукции), согласно к-рой электромагнитные взаимодействия осуществляются посредством промежуточного агента - электромагнитного поля (концепция близкодействия). Это послужило началом формирования новой науки о свойствах и законах поведения особой формы материи - электромагнитного поля.

В нач. 19 в. Дж. Дальтон ввёл в науку (1803) представление об атомах как мельчайших (неделимых) частицах вещества- носителях хим. индивидуальности элементов.

К 1-й четверти 19 в. был заложен фундамент Ф. твёрдого тела. На протяжении 17-18 и начала 19 вв. происходило накопление данных о макроскопич. свойствах твёрдых тел (металлов, технич. материалов, минералов и т. п.) и установление эмпирич. законов поведения твёрдого тела под влиянием внешних воздействий (механич. сил, нагревания, электрич. и магнитных полей, света и т. д.). Исследование упругих свойств привело к открытию Тука закона (1660), исследование электропроводности металлов - к установлению Ома закона (1826), тепловых свойств - закона теплоёмкостей Дюлонга и Пти (1819) (см. Дюлонга и Пти закон). Были открыты осн. магнитные свойства твёрдых тел. В это же время была построена общая теория упругих свойств твёрдых тел (Л. М. А. Навье, 1819-26, О. Л. Коши, 1830). Почти для всех этих результатов характерна трактовка твёрдого тела как сплошной среды, хотя уже значит. частью учёных было признано, что твёрдые тела, являющиеся в большинстве своём кристаллами, обладают внутр. микроскопич. структурой.

Важнейшее значение для Ф. и всего естествознания имело открытие закона сохранения энергии, связавшего воедино все явления природы. В сер. 19 в. опытным путём была доказана эквивалентность количества теплоты и работы и т. о. установлено, что теплота представляет собой не какую-то гипотетическую невесомую субстанцию - теплород, а особую форму энергии. В 40-х гг. 19 в. Ю. Р. Майер, Дж. Джоуль и Г. Гельм-гольц независимо открыли закон сохранения и превращения энергии. Закон сохранения энергии стал осн. законом теории тепловых явлений (термодинамики), получив название первого начала термодинамики.

Ещё до открытия этого закона С. Карно в труде "Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу" (1824) получил результаты, послужившие основой для др. фундаментального закона теории теплоты- второго начала термодинамики. Этот закон сформулирован в работах Р. Клау-зиуса (1850) и У. Томсона (1851). Он является обобщением опытных данных, свидетельствующих о необратимости тепловых процессов в природе, и определяет направление возможных энергетич. процессов. Значит. роль в построении термодинамики сыграли исследования Ж. Л. Гей-Люссака, на основе к-рых Б. Клапейроном было найдено уравнение состояния идеального газа, обобщённое в дальнейшем Д. И. Менделеевым.

Одновременно с развитием термодинамики развивалась молекулярно-кинетич. теория тепловых процессов. Это позволило включить тепловые процессы в рамки механич. картины мира и привело к открытию нового типа законов-статистических, в к-рых все связи между физ. величинами носят вероятностный характер.

На первом этапе развития кинетич. теории наиболее простой среды - газа- Джоуль, Клаузиус и др. вычислили ср. значения различных физ. величин: скорости молекул, числа их столкновений в секунду, длины свободного пробега и т. д. Была получена зависимость давления газа от числа молекул в единице объёма и средней кинетич. энергии поступат. движения молекул. Это позволило вскрыть физ. смысл темп-ры как меры средней кинетич. энергии молекул.

Второй этап развития молекулярно-кинетич. теории начался с работ Дж. К. Максвелла. В 1859, введя впервые в Ф. понятие вероятности, он нашёл закон распределения молекул по скоростям (см. Максвелла распределение). После этого возможности молекулярно-кинетич. теории необычайно расширились и привели в дальнейшем к созданию статистич. механики. Л. Болъцман построил кинетическую теорию газов и дал статистич. обоснование законов термодинамики. Осн. проблема, к-рую в значит. степени удалось решить Больцману, заключалась в согласовании обратимого во времени характера движения отд. молекул с очевидной необратимостью макроскопич. процессов. Термодинамич. равновесию системы, по Больцману, соответствует максимум вероятности данного состояния. Необратимость процессов связана со стремлением систем к наиболее вероятному состоянию. Большое значение имела доказанная им теорема о равномерном распределении средней кинетич. энергии по степеням свободы.

Классич. статистич. механика была завершена в работах Дж. У. Гиббса (1902), создавшего метод расчёта функций распределения для любых систем (а не только газов) в состоянии термо-динамич. равновесия. Всеобщее признание статистич. механика получила в 20 в. после создания А. Эйнштейном и М. Смолуховским (1905-06) на основе молекулярно-кинетической теории количественной теории броуновского движения, подтверждённой в опытах Ж. Б. Перрена.

Во 2-й пол. 19 в. длит. процесс изучения электромагнитных явлений был завершён Максвеллом. В своей осн. работе "Трактат об электричестве и магнетизме" (1873) он установил уравнения для электромагнитного поля (носящие его имя), к-рые объясняли все известные в то время факты с единой точки зрения и позволяли предсказывать новые явления. Электромагнитную индукцию Максвелл интерпретировал как процесс порождения переменным магнитным полем вихревого элект-рич. поля. Вслед за этим он предсказал обратный эффект - порождение магнитного поля переменным электрич. полем (см. Ток смещения). Важнейшим результатом теории Максвелла был вывод о конечности скорости распространения электромагнитных взаимодействий, равной скорости света. Экспериментальное обнаружение электромагнитных волн Г. Р. Герцем (1886-89) подтвердило справедливость этого вывода. Из теории Максвелла вытекало, что свет имеет электромагнитную природу. Тем самым оптика стала одним из разделов электродинамики. В самом конце 19 в. П. Н. Лебедев обнаружил на опыте и измерил давление света, предсказанное теорией Максвелла, а А. С. Попов впервые использовал электромагнитные волны для беспроволочной связи.

В 19 в. Г. Кирхгоф и П. Бунзен заложили основы спектрального анализа (1859). Продолжалось также развитие механики сплошных сред. В акустике была разработана теория упругих колебаний и волн (Гельмгольц, Дж. У. Рэлей и др.). Возникла техника получения низких темп-р. Были получены в жидком состоянии все газы, кроме гелия, а в нач. 20 в. X. Камерлинг-Оннес (1908) ожижил гелий.

К кон. 19 в. Ф. представлялась современникам почти завершённой. Казалось, что все физ. явления можно свести к механике молекул (или атомов) и эфира. Эфир рассматривался как механич. среда, в к-рой разыгрываются электромагнитные явления. Один из крупнейших физиков 19 в.- У. Томсон обращал внимание лишь на два необъяснимых факта: отрицат. результат Майкельсона опыта по обнаружению движения Земли относительно эфира и непонятную с точки зрения молекулярно-кинетич. теории зависимость теплоёмкости газов от темп-ры. Однако именно эти факты явились первым указанием на необходимость пересмотра осн. представлений Ф. 19 в. Для объяснения этих и множества др. фактов, открытых впоследствии, понадобилось создание теории относительности и квантовой механики, Релятивистская и квантовая физика. Физика атомного ядра и элементарных частиц (кон. 19-20 вв.). Наступление новой эпохи в Ф. было подготовлено открытием электрона Дж. Томсоном в 1897. Выяснилось, что атомы не элементарны, а представляют собой сложные системы, в состав к-рых входят электроны. Важную роль в этом открытии сыграло исследование электрич. разрядов в газах.

В кон. 19 - нач. 20 вв. X. Лоренц заложил основы электронной теории.

В нач. 20 в. стало ясно, что электродинамика требует коренного пересмотра представлений о пространстве и времени, лежащих в основе классич. механики Ньютона. В 1905 Эйнштейн создал частную (специальную) теорию относительности - новое учение о пространстве и времени. Эта теория исторически была подготовлена трудами Лоренца и А. Пуанкаре.

Опыт показывал, что сформулированный Галилеем принцип относительности, согласно к-рому механич. явления протекают одинаково во всех инерциалъных системах отсчёта, справедлив и для электромагнитных явлений. Поэтому уравнения Максвелла не должны изменять свою форму (должны быть инвариантными) при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Однако оказалось, что это справедливо лишь в том случае, если преобразования координат и времени при таком переходе отличны от преобразований Галилея, справедливых в механике Ньютона. Лоренц нашёл эти преобразования (Лоренца преобразования), но не смог дать им правильную интерпретацию. Это было сделано Эйнштейном в его частной теории относительности.

Открытие частной теории относительности показало ограниченность механич. картины мира. Попытки свести электромагнитные процессы к механич. процессам в гипотетич. среде - эфире оказались несостоятельными. Стало ясно, что электромагнитное поле представляет собой особую форму материи, поведение к-рой не подчиняется законам механики.

В 1916 Эйнштейн построил общую, теорию относительности - физ. теорию пространства, времени и тяготения. Эта теория ознаменовала новый этап в развитии теории тяготения.

На рубеже 19-20 вв., ещё до создания спец. теории относительности, было положено начало величайшей революции в области Ф., связанной с возникновением и развитием квантовой теории.

В кон. 19 в. выяснилось, что распределение энергии теплового излучения по спектру, выведенное из закона классич. статистич. физики о равномерном распределении энергии по степеням свободы, противоречит опыту. Из теории следова- , ло, что вещество должно излучать электромагнитные волны при любой темп-ре, терять энергию и охлаждаться до абс. нуля, т. е. что тепловое равновесие между веществом и излучением невозможно. Однако повседневный опыт противоречил этому выводу. Выход был найден в 1900 М. Планком, показавшим, что результаты теории согласуются с опытом, если предположить, в противоречии с классич. электродинамикой, что атомы испускают электромагнитную энергию не непрерывно, а отд. порциями - квантами. Энергия каждого такого кванта прямо пропорциональна частоте, а коэфф. пропорциональности является квант действия h = 6,6*10-27эрг*сек, получивший впоследствии название постоянной Планка.

В 1905 Эйнштейн расширил гипотезу Планка, предположив, что излучаемая порция электромагнитной энергии распространяется и поглощается также только целиком, т. е. ведёт себя подобно частице (позднее она была названа фотоном). На основе этой гипотезы Эйнштейн объяснил закономерности фотоэффекта, не укладывающиеся в рамки классич. электродинамики.

Т. о., на новом качеств. уровне была возрождена корпускулярная теория света. Свет ведёт себя подобно потоку частиц (корпускул); однако одновременно ему присущи и волновые свойства, к-рые проявляются, в частности, в дифракции и интерференции света. Следовательно, несовместимые с точки зрения классич. Ф. волновые и корпускулярные свойства присущи свету в равной мере (дуализм света). "Квантование" излучения приводило к выводу, что энергия внутриатомных движений также может меняться только скачкообразно. Такой вывод был сделан Н. Бором в 1913.

К этому времени Э. Резерфорд (1911) на основе экспериментов по рассеянию альфа-частиц веществом открыл атомное ядро и построил планетарную модель атома. В атоме Резерфорда электроны движутся вокруг ядра подобно тому, как планеты движутся вокруг Солнца. Однако, согласно электродинамике Максвелла, такой атом неустойчив: электроны, двигаясь по круговым (или эллиптическим) орбитам, испытывают ускорение, а следовательно, должны непрерывно излучать электромагнитные волны, терять энергию и, постепенно приближаясь к ядру, в конце концов (как показывали расчёты, за время порядка 10-8сек) упасть на него. Т. о., устойчивость атомов и их линейчатые спектры оказались необъяснимыми в рамках законов классич. Ф. Бор нашёл выход из этой трудности. Он постулировал, что в атомах имеются особые стационарные состояния, в к-рых электроны не излучают. Излучение происходит при переходе из одного стационарного состояния в другое. Дискретность энергии атома была подтверждена опытами Дж. Франка и Г. Герца (1913-14) по изучению столкновений с атомами электронов, ускоренных элек-трич. полем. Для простейшего атома - атома водорода - Бор построил количеств. теорию спектра излучения, согласующуюся с опытом.

В тот же период (кон. 19 - нач. 20 вв.) начала формироваться Ф. твёрдого тела в её совр. понимании как Ф. конденсированных систем из огромного числа частиц (~ 1022см-3). До 1925 её развитие происходило по двум направлениям: Ф. кри-сталлич. решётки и Ф. электронов в кристаллах, прежде всего в металлах. В дальнейшем эти направления сомкнулись на базе квантовой теории.

Представление о кристалле как о совокупности атомов, упорядоченно расположенных в пространстве и удерживаемых в положении равновесия силами взаимодействия, прошло длит. путь развития и окончательно сформировалось в нач. 20 в. Разработка этой модели началась с работы Ньютона (1686) по расчёту скорости звука в цепочке упруго связанных частиц и продолжалась др. учёными: Д. и И. Бернулли (1727), Коши (1830), У. Томсоном (1881) и др.

В кон. 19 в. Е. С. Фёдоров работами по структуре и симметрии кристаллов заложил основы теоретич. кристаллографии; в 1890-91 он доказал возможность существования 230 пространств. групп симметрии кристаллов - видов упорядоченного расположения частиц в кри-сталлич. решётке (т. н. фёдоровских групп). В 1912 М. Лауэ с сотр. открыл дифракцию рентгеновских лучей на кристаллах, окончательно утвердив представление о кристалле как упорядоченной атомной структуре. На основе этого открытия был разработан метод экспериментального определения расположения атомов в кристаллах и измерения межатомных расстояний, что положило начало рентгеновскому структурному анализу [У. Л. Брэгг и У. Г. Брэгг (1913), Г. В. Вулъф (1913)]. В эти же годы (1907- 1914) была разработана динамич. теория кристаллич. решёток, уже существенно учитывающая квантовые представления. В 1907 Эйнштейн на модели кристалла как совокупности квантовых гармонич. осцилляторов одинаковой частоты объяснил наблюдаемое падение теплоёмкости твёрдых тел при понижении темп-ры - факт, находящийся в резком противоречии с законом Дюлонга и Пти. Более совершенная динамич. теория кристаллич. решётки как совокупности связанных квантовых осцилляторов различных частот была построена П. Дебаем (1912), М. Борном и Т. Карманом (1913), Э. Шрё-дингером (1914) в форме, близкой к современной. Новый важный её этап начался после создания квантовой механики.

Второе направление (Ф. системы электронов в кристалле) начало развиваться сразу после открытия электрона как электронная теория металлов и др. твёрдых тел. В этой теории электроны в металле рассматривались как заполняющий кристаллич. решётку газ свободных электронов, подобный обычному разреженному молекулярному газу, подчиняющемуся классич. статистике Больцмана. Электронная теория позволила дать объяснение законов Ома и Видемана-Франца (П. Друде), заложила основы теории дисперсии света в кристаллах и др. Однако не все факты укладывались в рамки классич. электронной теории. Так, не получила объяснения зависимость уд. сопротивления металлов от темп-ры, оставалось неясным, почему электронный газ не вносит заметного вклада в теплоёмкость металлов и т. д. Выход из создавшихся трудностей был найден лишь после построения квантовой механики.

Созданный Бором первый вариант квантовой теории был внутренне противоречивым: используя для движения электронов законы механики Ньютона, Бор в то же время искусственно накладывал на возможные движения электронов квантовые ограничения, чуждые классич. Ф.

Достоверно установленная дискретность действия и её количеств. мера - постоянная Планка h - универсальная мировая постоянная, играющая роль ес-теств. масштаба явлений природы, требовали радикальной перестройки как законов механики, так и законов электродинамики. Классич. законы справедливы лишь при рассмотрении движения объектов достаточно большой массы, когда величины размерности действия велики по сравнению с h и дискретностью действия можно пренебречь.

В 20-е гг. 20 в. была создана самая глубокая и всеобъемлющая из современных физ. теорий - квантовая, или волновая, механика - последовательная, логически завершённая нерелятивистская теория движения микрочастиц, к-рая позволила также объяснить мн. свойства ма-кроскопич. тел и происходящие в них явления. В основу квантовой механики легли идея квантования Планка - Эйнштейна - Бора и выдвинутая Л. де Брой-лем гипотеза (1924), что двойственная корпускулярно-волновая природа свойственна не только электромагнитному излучению (фотонам), но и любым др. видам материи. Все микрочастицы (электроны, протоны, атомы и т. д.) обладают наряду с корпускулярными и волновыми свойствами: каждой из них можно поставить в соответствие волну (длина к-рой равна отношению постоянной Планка h к импульсу частицы, а частота -отношению энергии частицы к h). Волны де Бройля описывают свободные частицы. В 1927 впервые наблюдалась дифракция электронов, экспериментально подтвердившая наличие у них волновых свойств. Позднее дифракция наблюдалась и у др. микрочастиц, включая молекулы (см. Дифракция частиц).

В 1926 Шрёдингер, пытаясь получить дискретные значения энергии атома из уравнения волнового типа, сформулировал осн. уравнение квантовой механики, названное его именем. В. Гейзенберг и Борн (1925) построили квантовую механику в др. математич. форме - т. н. матричную механику.

В 1925 Дж. К). Уленбек и С. А. Гауд-смит на основании экспериментальных (спектроскопических) данных открыли существование у электрона собственного момента количества движения - спина (а следовательно, и связанного с ним собственного, спинового, магнитного момента), равного 1/2 h. (Величина спина обычно выражается в единицах h = h /2п, к-рая, как и h, наз. постоянной Планка; в этих единицах спин электрона равен 1/2.) В. Паули записал уравнение движения нерелятивистского электрона во внешнем электромагнитном поле с учётом взаимодействия спинового магнитного момента электрона с магнитным полем. В 1925

он же сформулировал т. н. принцип запрета, согласно к-рому в одном квантовом состоянии не может находиться больше одного электрона (Паули принцип). Этот принцип сыграл важнейшую роль в построении квантовой теории систем многих частиц, в частности объяснил закономерности заполнения электронами оболочек и слоев в многоэлектронных атомах и т. о. дал теоретич. обоснование периодической системе элементов Менделеева.

В 1928 П. А. М. Дирак получил квантовое релятивистское уравнение движения электрона (см. Дирака уравнение), из к-рого естественно вытекало наличие у электрона спина. На основании этого уравнения Дирак в 1931 предсказал существование позитрона (первой античастицы), в 1932 открытого К. Д. Андерсоном в космических лучах. [Античастицы других структурных единиц вещества (протона и нейтрона)- антипротон и антинейтрон были экспериментально открыты соответственно в 1955 и 1956.]

Параллельно с развитием квантовой механики шло развитие квантовой статистики - квантовой теории поведения физ. систем (в частности, макроскопич. тел), состоящих из огромного числа микрочастиц. В 1924 Ш. Базе, применив принципы квантовой статистики к фотонам - частицам со спином 1, вывел формулу Планка распределения энергии в спектре равновесного излучения, а Эйнштейн получил формулу распределения энергии для идеального газа молекул (Базе- Эйнштейна статистика). В 1926 П. А. М. Дирак и Э. Ферми показали, что совокупность электронов (и др. одинаковых частиц со спином 1/2 ), для к-рых справедлив принцип Паули, подчиняется др. статистике - Ферми - Дирака статистике. В 1940 Паули установил связь спина со статистикой.

Квантовая статистика сыграла важнейшую роль в развитии Ф. конденсированных сред и в первую очередь в построении Ф. твёрдого тела. На квантовом языке тепловые колебания атомов кристалла можно рассматривать как совокупность своего рода "частиц", точнее квазичастиц,- фонтов (введены И. Е. Там-мом в 1929). Такой подход объяснил, в частности, спад теплоёмкости металлов (по закону Г3) с понижением темп-ры Т в области низких темп-р, а также показал, что причина электрич. сопротивления металлов - рассеяние электронов не на ионах, а в основном на фононах. Позднее были введены др. квазичастицы. Метод квазичастиц оказался весьма эффективным для исследования свойств сложных макроскопич. систем в конденсированном состоянии.

В 1928 А. Зоммерфелъд применил функцию распределения Ферми-Дирака для описания процессов переноса в металлах. Это разрешило ряд трудностей классич. теории и создало основу для дальнейшего развития квантовой теории кинетич. явлений (электро- и теплопроводности, термоэлектрических, гальваномагнитных и др. эффектов) в твёрдых телах, особенно в металлах и полупроводниках.

Согласно принципу Паули, энергия всей совокупности свободных электронов металла даже при абс. нуле отлична от нуля. В невозбуждённом состоянии все уровни энергии, начиная с нулевого и кончая нек-рым макс. уровнем (уровнем Ферми), оказываются занятыми электронами. Эта картина позволила Зоммер-фельду объяснить малость вклада электронов в теплоёмкость металлов: при нагревании возбуждаются только электроны вблизи уровня Ферми.

В работах Ф. Блоха, X. А. Бете и Л. Бриллюэна (1928-34) была разработана теория зонной энергетич. структуры кристаллов, к-рая дала естеств. объяснение различиям в электрич. свойствах диэлектриков и металлов. Описанный подход, получивший назв. одноэлектрон-ного приближения, имел дальнейшее развитие и широкое применение, особенно в Ф. полупроводников.

В 1928 Я. И. Френкель и Гейзенберг показали, что в основе ферромагнетизма лежит квантовое обменное взаимодействие (к-рое на примере атома гелия было в 1926 рассмотрено Гейзенбергом); в 1932-33 Л. Неель и независимо Л. Д. Ландау предсказали антиферромагнетизм.

Открытия сверхпроводимости Камер-линг-Оннесом (1911) и сверхтекучести жидкого гелия П. Л. Капицей (1938) стимулировали развитие новых методов в квантовой статистике. Феноменологич. теория сверхтекучести была построена Ландау (1941); дальнейшим шагом явилась феноменологич. теория сверхпроводимости Ландау и В. Л. Гинзбурга (1950).

В 50-х гг. были развиты новые мощные методы расчётов в статистич. квантовой теории многочастичных систем, одним из наиболее ярких достижений которых явилось создание Дж. Бардином, Л. Купером, Дж. Шриффером (США) и Н. Н. Боголюбовым (СССР) микроскопич. теории сверхпроводимости.

Попытки построения последовательной квантовой теории излучения света атомами привели к новому этапу развития квантовой теории - созданию квантовой электродинамики (Дирак, 1929).

Во 2-й четв. 20 в. происходило дальнейшее революц. преобразование Ф., связанное с познанием структуры атомного ядра и совершающихся в нём процессов и с созданием Ф. элементарных частиц. Упомянутое выше открытие Резерфордом атомного ядра было подготовлено открытием радиоактивности и радиоактивных превращений тяжёлых атомов ещё в кон.

19 в. (А. Беккерелъ, П. и М. Кюри). В нач. 20 в. были открыты изотопы. Первые попытки непосредств. исследования строения атомного ядра относятся к 1919, когда Резерфорд путём обстрела стабильных ядер азота а-частицами добился их искусств. превращения в ядра кислорода. Открытие нейтрона в 1932 Дж. Чедвиком привело к созданию современной протонно-нейтронной модели ядра (Д. Д. Иваненко, Гейзенберг). В 1934 супруги И. и Ф. Жолио-Кюри открыли искусств. радиоактивность.

Создание ускорителей заряженных частиц позволило изучать различные ядерные реакции. Важнейшим результатом этого этапа Ф. явилось открытие деления атомного ядра. В 1939-45 была впервые освобождена ядерная энергия с помощью цепной реакции деления 235U и создана атомная 5омба. Заслуга использования управляемой ядерной реакции деления 235U в мирных, пром. целях принадлежит СССР. В 1954 в СССР была построена первая 1томная электростанция (г. Обнинск). Позже рентабельные атомные электро-станции были созданы во мн. странах. В 1952 была осуществлена реакция термоядерного синтеза (взорвано ядерное устройство), и в 1953 создана водородная бомба. Одновременно с Ф. атомного ядра в 20 в. начала быстро развиваться Ф. элементарных частиц. Первые большие успехи в этой области связаны с исследованием космич. лучей. Были открыты мюоны, пи-мезоны, К-мезоны, первые гипероны. После создания ускорителей заряженных частиц на высокие энергии началось планомерное изучение элементарных частиц, их свойств и взаимодействий; было экспериментально доказано существование двух типов нейтрино и открыто много новых элементарных частиц, в т. ч. крайне нестабильные частицы - резо-нансы, ср. время жизни к-рых составляет всего 10-22-10-24сек. Обнаруженная универсальная взаимопревращаемость элементарных частиц указывала на то, что эти частицы не элементарны в абс. смысле этого слова, а имеют сложную внутр. структуру, к-рую ещё предстоит открыть. Теория элементарных частиц и их взаимодействий (сильных, электромагнитных и слабых) составляет предмет квантовой теории поля-теории, ещё далёкой от завершения.

III. Фундаментальные теории физики

Классическая механика Ньютона. Фундаментальное значение для всей Ф. имело введение Ньютоном понятия состояния. Первоначально оно было сформулировано для простейшей механич. системы- системы материальных точек. Именно для материальных точек непосредственно справедливы законы Ньютона. Во всех последующих физ. теориях понятие состояния было одним из основных. Состояние механич. системы полностью определяется координатами и импульсами всех образующих систему тел. Если известны силы взаимодействия тел, определяющие их ускорения, то по значениям координат и импульсов в начальный момент времени уравнения движения механики Ньютона (второй закон Ньютона) позволяют однозначно установить значения координат и импульсов в любой последующий момент времени. Координаты и импульсы - осн. величины в классич. механике; зная их, можно вычислить значение любой др. механич. величины: энергии, момента количества движения и др. Хотя позднее выяснилось, что ньютоновская механика имеет огранич. область применения, она была и остаётся тем фундаментом, без к-рого построение всего здания совр. Ф. было бы невозможным.

Механика сплошных сред. Газы, жидкости и твёрдые тела в механике сплошных сред рассматриваются как непрерывные однородные среды. Вместо координат и импульсов частиц состояние системы однозначно характеризуется след. ф-циями координат (х, у, z) и времени (t): плотностью р (х, у, z, t), давлением Р (х, у, г, t) и гидродинамич. скоростью v (х, у, z, t), с к-рой переносится масса. Уравнения механики сплошных сред позволяют установить значения этих функций в любой последующий момент времени, если известны их значения в начальный момент и граничные условия.

Эйлера уравнение, связывающее скорость течения жидкости с давлением, вместе с неразрывности уравнением, выражающим сохранение вещества, позволяют решать любые задачи динамики идеальной жидкости. В гидродинамике вязкой жидкости учитывается действие сил трения и влияние теплопроводности, к-рые приводят к диссипации механич. энергии, и механика сплошных сред перестаёт быть "чистой механикой": становятся существенными тепловые процессы. Лишь после создания термодинамики была сформулирована полная система уравнений, описывающая механич. процессы в реальных газообразных, жидких и твёрдых телах. Движение электропроводящих жидкостей и газов исследуется в магнитной гидродинамике. Колебания упругой среды и распространение в ней волн изучаются в акустике.

Термодинамика. Всё содержание термодинамики является в основном следствием двух начал: первого начала - закона сохранения энергии, и второго начала, из к-рого следует необратимость макроскопич. процессов. Эти начала позволяют ввести однозначные функции состояния: внутреннюю энергию и энтропию. В замкнутых системах внутр. энергия остаётся неизменной, а энтропия сохраняется только при равновесных (обратимых) процессах. При необратимых процессах энтропия возрастает, и её рост наиболее полно отражает определённую направленность макроскопич. процессов в природе. В термодинамике осн. величинами, задающими состояние системы,- термодинамическими параметрами - являются в простейшем случае давление, объём и темп-pa. Связь между ними даётся термич. уравнением состояния (а зависимость энергии от объёма и темп-ры - калорич. уравнением состояния). Простейшее термич. уравнение состояния - уравнение состояния идеального газа (Клапейрона уравнение).

В классич. термодинамике изучают состояния теплового равновесия и равновесные (протекающие бесконечно медленно) процессы. Время не входит в осн. уравнения. Впоследствии (начиная с 30-х гг. 20 в.) была создана термодинамика неравновесных процессов. В этой теории состояние определяется через плотность, давление, темп-ру, энтропию и др. величины, (локальные термодинамич. параметры), рассматриваемые как функции координат и времени. Для них записываются уравнения переноса массы, энергии, импульса, описывающие эволюцию состояния системы с течением времени (уравнения диффузии и теплопроводности, Навье- Стокса уравнения). Эти уравнения выражают локальные (т. е. справедливые для данного бесконечно малого элемента объёма) законы сохранения указанных физ. величин.

Статистическая физика (статистическая механика). В классич. статистич. механике вместо задания координат ri и импульсов рi частиц системы задаётся функция распределения частиц по координатам и импульсам, f (r1, p1 ,..., rN, pN, t), имеющая смысл плотности вероятности обнаружения наблюдаемых значений координат и импульсов в определённых малых интервалах в данный момент времени t (N - число частиц в системе). Функция распределения f удовлетворяет уравнению движения (уравнению Лиувилля), имеющему вид уравнения непрерывности в пространстве всех ri и pi (т. е. в фазовом пространстве). Уравнение Лиувилля однозначно определяет f в любой последующий момент времени по заданному её значению в начальный момент, если известна энергия взаимодействия между частицами системы. Функция распределения позволяет вычислить ср. значения плотностей вещества, энергии, импульса и их потоков, а также отклонения их от ср. значений - флуктуации. Уравнение, описывающее эволюцию функции распределения для газа, было впервые получено Больцманом (1872) и наз. кинетическим уравнением Больцмана.

Гиббс получил выражение для функции распределения произвольной системы, находящейся в равновесии с термостатом (каноническое Гиббса распределение). Эта функция распределения позволяет по известному выражению энергии как функции координат и импульсов частиц (функции Гамильтона) вычислить все потенциалы термодинамические, что является предметом статистич. термодинамики.

Процессы, возникающие в системах, выведенных из состояния термодинамич. равновесия, необратимы и изучаются в статистич. теории неравновесных процессов (эта теория вместе с термодинамикой неравновесных процессов образует кинетику физическую). В принципе, если функция распределения известна, можно определить любые макроскопич. величины, характеризующие систему в неравновесном состоянии, и проследить за их изменением в пространстве с течением времени.

Для вычисления физ. величин, характеризующих систему (средние плотности числа частиц, энергии и импульса), не требуется знания полной функции распределения. Достаточно более простых функций распределения: одночастичных, дающих ср. число частиц с данными значениями координат и импульсов, и двухчастичных, определяющих взаимное влияние (корреляцию) двух частиц. Общий метод получения уравнений для таких функций был разработан (в 40-х гг. 20 в.) Боголюбовым, Борном, Г. Грином (англ. физик) и др. Уравнения для одночастичной функции распределения, построение к-рых возможно для газов малой плотности, наз. кинетическими. К их числу относится кинетич. уравнение Больцмана. Разновидности уравнения Больцмана для ионизованного газа (плазмы) - кинетич. уравнения Ландау и А. А. Власова (30-40-е гг. 20 в.).

В последние десятилетия всё большее значение приобретает исследование плазмы. В этой среде осн. роль играют электромагнитные взаимодействия заряженных частиц, и лишь статистич. теория, как правило, способна дать ответ на различные вопросы, связанные с поведением плазмы. В частности, она позволяет исследовать устойчивость высокотемпературной плазмы во внешнем электромагнитном поле. Эта задача чрезвычайно актуальна в связи с проблемой управляемого термоядерного синтеза.

Электродинамика. Состояние электромагнитного поля в теории Максвелла характеризуется двумя осн. векторами: напряжённостью электрич. поля Е и магнитной индукцией В, являющимися функциями координат и времени. Электромагнитные свойства вещества задаются тремя величинами: диэлектрической проницаемостью Е, магнитной проницаемостью р. и уд. электропроводностью а, к-рые должны быть определены экспериментально. Для векторов Е и В и связанных с ними вспомогат. векторов электрич. индукции D и напряжённости магнитного поля Н записывается система линейных диф-ференц. уравнений с частными производными - Максвелла уравнения. Эти уравнения описывают эволюцию электромагнитного поля. По значениям характеристик поля в начальный момент времени внутри нек-рого объёма и по граничным условиям на поверхности этого объёма можно найти Е к В в любой последующий момент времени. Эти векторы определяют силу, действующую на заряженную частицу, движущуюся с определённой скоростью в электромагнитном поле (Лоренца силу ).

Основатель электронной теории Лоренц сформулировал уравнения, описывающие элементарные электромагнитные процессы. Эти уравнения, называемые Лоренца-Максвелла уравнениями, связывают движение отд. заряженных частиц с создаваемым ими электромагнитным полем.

Опираясь на представления о дискретности электрич. зарядов и уравнения для элементарных электромагнитных процессов, можно распространить методы статистич. механики на электромагнитные процессы в веществе. Электронная теория позволила вскрыть физ. смысл электромагнитных характеристик вещества е, м,с и дала возможность рассчитывать значения этих величин в зависимости от частоты, темп-ры, давления и т. д.

Частная (специальная) теория относительности. Релятивистская механика. В основе частной теории относительности-физ. теории о пространстве и времени при отсутствии полей тяготения - лежат два постулата: принцип относительности и независимость скорости света от движения источника. Согласно принципу относительности Эйнштейна, любые физ. явления-механические, оптические, тепловые и т. д.- во всех инерциальных системах отсчёта при одинаковых условиях протекают одинаково. Это означает, что равномерное и прямолинейное движение системы не влияет на ход процессов в ней. Все инерциальные системы отсчёта равноправны (не существует выделенной, "абсолютно покоящейся" системы отсчёта, как не существует абсолютных пространства и времени). Поэтому скорость света в вакууме во всех инерциальных системах отсчёта одинакова. Из этих двух постулатов вытекают преобразования координат и времени при переходе от одной инерциальной системы к другой - Лоренца преобразования. Из преобразований Лоренца получаются осн. эффекты частной теории относительности: существование предельной скорости, совпадающей со скоростью света в вакууме с (любое тело не может двигаться со скоростью, превышающей с, и с является макс. скоростью передачи любых взаимодействий); относительность одновременности (события, одновременные в одной инерциальной системе отсчёта, в общем случае не одновременны в другой); замедление течения времени и сокращение продольных -в направлении движения- размеров тела (все физ. процессы в теле, движущемся со скоростью v относительно нек-рой инерциальной системы отсчёта,

чем те же процессы в данной инерциальной системе, и во столько же раз уменьшаются продольные размеры тела). Из равноправия всех инерциальных систем отсчёта следует, что эффекты замедления времени и сокращения размеров тел являются не абсолютными, а относительными, зависящими от системы отсчёта.

Законы механики Ньютона перестают быть справедливыми при больших (сравнимых со скоростью света) скоростях движения. Сразу же после создания теории относительности были найдены релятивистские уравнения движения, обобщающие уравнения движения механики Ньютона. Эти уравнения пригодны для описания движения частиц со скоростями, близкими к скорости света. Исключительно важное значение для Ф. получили два следствия релятивистской механики: зависимость массы частицы от скорости и универсальная связь между энергией и массой (см. Относительности теория).

При больших скоростях движения любая физ. теория должна удовлетворять требованиям теории относительности, т. е. быть релятивистски-инвариантной. Законы теории относительности определяют преобразования при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой не только координат и времени, но и любой физ. величины. Эта теория вытекает из принципов инвариантности, или симметрии в Ф. (см. Симметрия в физике).

Общая теория относительности (т е о-рия тяготения). Из четырёх типов фундаментальных взаимодействий - гравитационных, электромагнитных, сильных и слабых - первыми были открыты гравитац. взаимодействия, или силы тяготения. На протяжении более двухсот лет никаких изменений в основы теории гравитации, сформулированной Ньютоном, внесено не было. Почти все следствия теории находились в полном согласии с опытом.

Во 2-м десятилетии 20 в. классич. теория тяготения была революц. образом преобразована Эйнштейном. Теория тяготения Эйнштейна, в отличие от всех прочих теорий, была создана без стимулирующей роли новых экспериментов, путём логич. развития принципа относительности применительно к гравитац. взаимодействиям, и получила название общей теории относительности. Эйнштейн по-новому интерпретировал установленный ещё Галилеем факт равенства гравитационной и инертной масс (см. Масса). Это равенство означает, что тяготение одинаковым образом искривляет пути всех тел. Поэтому тяготение можно рассматривать как искривление самого пространства-времени. Теория Эйнштейна вскрыла глубокую связь между геометрией пространства-времени и распределением и движением масс. Компоненты т. н. метрич. тензора, характеризующие метрику пространства-времени, одновременно являются потенциалами гравитац. поля, т. е. определяют состояние гравитац. поля. Гравитац. поле описывается нелинейными ур-ниями Эйнштейна. В приближении слабых полей из них вытекает существование гравитац. волн, пока не обнаруженных экспериментально (см. Гравитационное излучение).

Гравитац. силы - самые слабые из фундамент. сил в природе. Для протонов они примерно в 1036 раз слабее электромагнитных. В совр. теории элементарных частиц гравитац. силы не учитываются, т.к. полагают, что они не играют заметной роли. Роль гравитац. сил становится решающей при взаимодействиях тел космич. размеров; они определяют также структуру и эволюцию Вселенной.

Теория тяготения Эйнштейна привела к новым представлениям об эволюции Вселенной. В сер. 20-х гг. А. А. Фридман нашёл нестационарное решение уравнений гравитац. поля, соответствующее расширяющейся Вселенной. Этот вывод был подтверждён наблюдениями Э. Хаббла, открывшего закон красного смещения для галактик (означающий, что расстояния между любыми галактиками увеличиваются с течением времени). Др. пример предсказания теории - возможность не-огранич. сжатия звёзд достаточно большой массы (больше 2-3 солнечных масс) с образованием т. н. "чёрных дыр". Имеются определённые указания (наблюдения за двойными звёздами - дискретными источниками рентгеновских лучей) на существование подобных объектов.

Общая теория относительности, как и квантовая механика, - великие теории 20 в. Все предшествующие теории, включая спец. теорию относительности, обычно относят к классич. Ф. (иногда классич. Ф. называют всю неквантовую Ф.).

Квантовая механика. Состояние микрообъекта в квантовой механике характеризуется волновой функцией ф. Волновая функция имеет статистич. смысл (Борн, 1926): она представляет собой амплитуду вероятности, т. е. квадрат её модуля, |ф|2, есть плотность вероятности нахождения частицы в данном состоянии. В координатном представлении ф = ф (х, у, z, t) и величина |ф|2 dxdydz определяет вероятность того, что координаты частицы в момент времени t лежат внутри малого объёма dxdydz около точки с координатами х, у, z. Эволюция состояния квантовой системы однозначно определяется с помощью Шрёдингера уравнения.

Волновая функция даёт полную характеристику состояния. Зная ф, можно вычислить вероятность определённого значения любой относящейся к частице (или системе частиц) физ. величины и ср. значения всех этих физ. величин. Статистич. распределения по координатам и импульсам не являются независимыми, из чего следует, что координата и импульс частицы не могут иметь одновременно точных значений (принцип неопределённости Гейзенберга); их разбросы связаны неопределённостей соотношением. Соотношение неопределённостей имеет место также для энергии и времени.

В квантовой механике момент импульса, его проекция, а также энергия при движении в огранич. области пространства могут принимать лишь ряд дискретных значений. Возможные значения физ. величин являются собственными значениями операторов, к-рые в квантовой механике ставятся в соответствие каждой физ. величине. Физ. величина принимает определённое значение с вероятностью, равной единице, лишь в том случае, если система находится в состоянии, изображаемом собственной функцией соответств. оператора.

Квантовая механика Шрёдингера-Гейзенберга не удовлетворяет требованиям теории относительности, т. е. является нерелятивистской. Она применима для описания движения элементарных частиц и слагающих их систем со скоростями, много меньшими скорости света.

С помощью квантовой механики была построена теория атомов, объяснена химическая связь, в т. ч. понята природа ковалентной хим. связи; при этом было открыто существование специфического обменного взаимодействия - чисто квантового эффекта, не имеющего аналога в классич. Ф. Обменная энергия играет гл. роль в образовании ковалентной связи как в молекулах, так и в кристаллах, а также в явлениях ферромагнетизма и антиферромагнетизма. Эта энергия имеет важное значение во внутриядерных взаимодействиях.

Такие ядерные процессы, как а-распад, удалось объяснить только с помощью квантового эффекта прохождения частиц сквозь потенциальный барьер (см. Туннельный эффект).

Была построена квантовая теория рассеяния (см. Рассеяние микрочастиц), приводящая к существенно другим результатам, чем классич. теория рассеяния. В частности, оказалось, что при столкновениях медленных нейтронов с ядрами поперечное сечение взаимодействия в сотни раз превышает поперечные размеры сталкивающихся частиц. Это имеет исключительно важное значение для ядерной энергетики.

На основе квантовой механики была построена зонная теория твёрдого тела.

Из квантовой теории вынужденного излучения, созданной Эйнштейном ещё в 1917, в 50-х гг. возник новый раздел радиофизики: были осуществлены генерация и усиление электромагнитных волн с помощью квантовых систем. Н. Г. Басов, А. М. Прохоров и независимо Ч. Таунс создали микроволновой квантовый генератор (мазер), в котором использовалось вынужденное излучение возбуждённых молекул. В 60-х гг. был создан лазер-квантовый генератор электромагнитных волн в видимом диапазоне длин волн (см. Квантовая электроника).

Квантовая статистика. Подобно тому, как на основе классич. законов движения отд. частиц была построена теория поведения большой их совокупности - классич. статистика, на основе квантовых законов движения частиц была построена квантовая статистика. Последняя описывает поведение макроскопич. объектов в том случае, когда классич. механика неприменима для описания движения слагающих их частиц. В этом случае квантовые свойства микрообъектов отчётливо проявляются в свойствах макроскопич. тел.

Математич. аппарат квантовой статистики существенно отличается от аппарата классич. статистики, т. к., как говорилось выше, нек-рые физ. величины в квантовой механике могут принимать дискретные значения. Но содержание самой статистич. теории равновесных состояний не претерпело глубоких изменений. В квантовой статистике, как и вообще в квантовой теории систем многих частиц, важную роль играет принцип тождественности одинаковых частиц (см. Тождественности принцип). В классич. статистике принимается, что перестановка двух одинаковых (тождественных) частиц меняет состояние. В квантовой статистике состояние системы не меняется при такой перестановке. Если частицы (или квазичастицы) имеют целый спин (они наз. бозонами), то в одном и том же квантовом состоянии может находиться любое число частиц. Системы таких частиц описываются Бозе-Эйнштейна статистикой. Для любых частиц (квазичастиц) с полуцелым спином (фермионов) справедлив принцип Паули, и системы этих частиц описываются Ферми-Дирака статистикой.

Квантовая статистика позволила обосновать теорему Нернста (третье начало термодинамики) - стремление энтропии к нулю при абс. темп-ре Т -> 0.

Квантовая статистич. теория равновесных процессов построена в столь же законченной форме, как и классическая. Заложены также основы квантовой статистич. теории неравновесных процессов. Уравнение, описывающее неравновесные процессы в квантовой системе и называемое основным кинетич. уравнением, позволяет в принципе проследить за изменением во времени вероятности распределения по квантовым состояниям системы.

Квантовая теория поля (КТП). Следующий этап в развитии квантовой теории - распространение квантовых принципов на системы с бесконечным числом степеней свободы (поля физические) и описание процессов рождения и превращения частиц - привёл к КТП, наиболее полно отражающей фундаментальное свойство природы - корпускулярно-волновой дуализм.

В КТП частицы описываются с помощью квантованных полей, представляющих собой совокупность операторов рождения и поглощения частиц в различных квантовых состояниях. Взаимодействие квантованных полей приводит к различным процессам испускания, поглощения и превращения частиц. Любой процесс в КТП рассматривается как уничтожение одних частиц в определённых состояниях и появление других в новых состояниях.

Первоначально КТП была построена применительно к взаимодействию электронов, позитронов и фотонов (квантовая электродинамика). Взаимодействие между заряженными частицами, согласно квантовой электродинамике, осуществляется путём обмена фотонами, причём электрич. заряд е частицы представляет константу, характеризующую связь поля заряженных частиц с электромагнитным полем (полем фотонов).

Идеи, положенные в основу квантовой электродинамики, были в 1934 использованы Э. Ферми для описания процессов бета-распада радиоактивных атомных ядер с помощью нового типа взаимодействия (к-рый, как выяснилось впоследствии, представляет собой частный случай т.н. слабых взаимодействий). В процессах электронного бета-распада один из нейтронов ядра превращается в протон и одновременно происходит испускание электрона и электронного антинейтрино. Согласно КТП, такой процесс можно представить как результат контактного взаимодействия (взаимодействия в одной точке) квантованных полей, соответствующих четырём частицам со спином 1/2: протону, нейтрону, электрону и антинейтрино (т. е. четырёхфермионным взаимодействием).

Дальнейшим плодотворным применением идей КТП явилась гипотеза X.

Юкавы (1935) о существовании взаимодействия между полем нуклонов (протонов и нейтронов) и полем мезонов (в то время ещё не обнаруженных экспериментально). Ядерные силы между нуклонами, согласно этой гипотезе, возникают в результате обмена нуклонов мезонами, а короткодействующий характер ядерных сил объясняется наличием у мезонов сравнительно большой массы покоя. Мезоны с предсказанными свойствами (пимезоны) были обнаружены в 1947, а взаимодействие их с нуклонами оказалось частным проявлением сильных взаимодействий.

КТП является, т. о., основой для описания элементарных взаимодействий, существующих в природе: электромагнитных, сильных и слабых. Наряду с этим методы КТП нашли широкое применение и в теории твёрдого тела, плазмы, атомного ядра, поскольку мн. процессы в этих средах связаны с испусканием и поглощением различного рода элементарных возбуждений - квазичастиц (фононов, спиновых волн и др.).

Из-за бесконечного числа степеней свободы у поля взаимодействие частиц - квантов поля - приводит к математич. трудностям, к-рые до сих пор не удалось полностью преодолеть. Однако в теории электромагнитных взаимодействий любую задачу можно решить приближённо, т. к. взаимодействие можно рассматривать как малое возмущение свободного состояния частиц (вследствие малости безразмерной константы а = e2/hc=1/137, характеризующей интенсивность электромагнитных взаимодействий). Теория всех эффектов в квантовой электродинамике находится в полном согласии с опытом. Тем не менее положение в этой теории нельзя считать благополучным, т. к. для нек-рых физ. величин (массы, электрич. заряда) при вычислениях по теории возмущений получаются бесконечные выражения (расходимости). Их исключают, используя т. н. технику перенормировок, заключающуюся в том, что бесконечно большие величины для массы и заряда частицы заменяются их наблюдаемыми значениями. Большой вклад в разработку квантовой электродинамики внесли (в кон. 40-х гг.) С. Томонага, Р.

Фейнман, Ю. Швингер.

Разработанные в квантовой электродинамике методы в дальнейшем пытались применить для расчёта процессов слабого и сильного (ядерного) взаимодействий, однако здесь встретился ряд проблем.

Слабые взаимодействия присущи всем элементарным частицам, кроме фотона. Они проявляются в распадах большинства элементарных частиц и в нек-рых других их превращениях. Константа слабых взаимодействий, определяющая интенсивность протекания вызванных ими процессов, растет с увеличением энергии частиц.

После экспериментально установленного факта несохранения пространств. чётности в процессах слабого взаимодействия (1956) была предложена т. н. универсальная теория слабых взаимодействий, близкая к фермиевской теории в-распада. Однако, в отличие от квантовой электродинамики, эта теория не позволяла вычислять поправки в высших порядках теории возмущений, т. с. теория оказалась неперенормируемой. В кон. 60-х гг. сделаны попытки построения перенормируемой теории слабых взаимодействий. Успех был достигнут на основе т.н. калибровочных теорий. Была создана объединённая модель слабых и электромагнитных взаимодействий. В этой модели наряду с фотоном - переносчиком электромагнитных взаимодействий между заряженными частицами, должны существовать переносчики слабых взаимодействий - т. н. промежуточные векторные бозоны. Предполагается, что интенсивность взаимодействий промежуточных бозонов с др. частицами такая же, как и у фотонов. Т. к. радиус слабых взаимодействий очень мал (меньше 10-15 см), то, согласно законам квантовой теории, масса промежуточных бозонов должна быть очень велика: неск. десятков протонных масс. На опыте эти частицы пока не обнаружены. Должны существовать как заряженные(W- и W+), так и нейтральный (Z°) векторные бозоны. В 1973 экспериментально наблюдались процессы, к-рые, по-видимому, можно объяснить существованием нейтральных промежуточных бозонов. Однако справедливость новой единой теории электромагнитных и слабых взаимодействий нельзя считать доказанной.

Трудности создания теории сильных взаимодействий связаны с тем, что из-за большой константы связи методы теории возмущений оказываются здесь неприменимыми. Вследствие этого, а также в связи с наличием огромного экспериментального материала, нуждающегося в теоретич. обобщении, в теории сильных взаимодействий развиваются методы, основанные на общих принципах квантовой теории поля- релятивистской инвариантности, локальности взаимодействия (означающей выполнение условия причинности; см. Причинности принцип) и др. К ним относятся метод дисперсионных соотношений и аксиоматич. метод (см. Квантовая теория поля). Аксиоматич. подход является наиболее фундаментальным, но пока не обеспечивает достаточного количества конкретных результатов, допускающих экспериментальную проверку. Наибольшие практич. успехи в теории сильных взаимодействий получены благодаря применению принципов симметрии.

Делаются попытки построить единую теорию слабых, электромагнитных и сильных взаимодействий (по типу калибровочных теорий).

Принципы симметрии и законы сохранения. Физ. теории позволяют по начальному состоянию объекта определить его поведение в будущем. Принципы симметрии (или инвариантности) носят общий характер, им подчинены все физ. теории. Симметрия законов Ф. относительно нек-рого преобразования означает, что эти законы не меняются при проведении данного преобразования. Поэтому принципы симметрии можно установить на основании известных физ. законов. С др. стороны, если теория к.-л. физ. явлений ещё не создана, открытые на опыте симметрии играют эвристич. роль при построении теории. Отсюда особая важность экспериментально установленных симметрии сильно взаимодействующих элементарных частиц - адронов, теория к-рых, как уже говорилось, не построена.

Существуют общие симметрии, справедливые для всех физ. законов, для всех видов взаимодействий, и приближённые симметрии, справедливые лишь для определённого круга взаимодействий или даже одного вида взаимодействия. Т. о., наблюдается иерархия принципов симметрии. Симметрии делятся на пространственно-временные, или геометрические, и внутренние симметрии, описывающие специфич. свойства элементарных частиц. С симметриями связаны законы сохранения. Для непрерывных преобразонаний эта связь была установлена в 1918 Э. Нётер на основе самых общих предположений о математич. аппарате теории (см. Нётер теорема, Сохранения законы).

Справедливыми для всех типов взаимодействий являются симметрии законов Ф.

относительно следующих непрерывных пространственно-временных преобразований: сдвига и поворота физ. системы как целого в пространстве, сдвига во времени (изменения начала отсчёта времени). Инвариантность (неизменность) всех физ. законов относительно этих преобразований отражает соответственно однородность и изотропию пространства и однородность времени. С этими симметриями связаны (соответственно) законы сохранения импульса, момента количества движения и энергии. К общим симметриям относятся также инвариантность по отношению к преобразованиям Лоренца и калибровочным преобразованиям (1-го рода)- умножению волновой функции на т. н. фазовый множитель, не меняющий квадрата её модуля (последняя симметрия связана с законами сохранения электрического, барионного и лептонного зарядов), и нек-рые другие.

Существуют также симметрии, отвечающие дискретным преобразованиям: изменению знака времени (см. Обращение времени), пространственной инверсии (т. н. зеркальная симметрия природы), зарядовому сопряжению. На основе приближённой SU (З)-симметрии (см. Сильные взаимодействия) М. Гелл-Ман (1962) создал систематику адронов, позволившую предсказать существование неск. элементарных частиц, открытых позднее экспериментально.

Систематику адронов можно объяснить, если предположить, что все адроны "построены" из небольшого числа (в наиболее распространённом варианте - из трёх) фундаментальных частиц - кварков и соответствующих античастиц - антикварков. Существуют различные кварковые модели адронов, однако экспериментально обнаружить свободные кварки пока не удалось. В 1975-76 были открыты две новые сильно взаимодействующие частицы (ф1 и ф2) с массами, превышающими утроенную массу протона, и временами жизни 10-20 - 10-21сек. Объяснение особенностей рождения и распада этих частиц, по-видимому, требует введения дополнительного, четвёртого, кварка, к-рому приписывается квантовое число "очарование". Помимо этого, по совр. представлениям, каждый кварк существует в трёх разновидностях, отличающихся особой характеристикой - "цветом".

Успехи в классификации адронов на основе принципов симметрии очень велики, хотя причины возникновения этих симметрии до конца не ясны; возможно, они действительно обусловлены существованием и свойствами кварков.

IV. Современная экспериментальная физика

Ещё в нач. 20 в. такие эпохальные открытия, как открытие Резерфордом атомного ядра, можно было делать с помощью сравнительно простой аппаратуры. Но в дальнейшем эксперимент стал очень быстро усложняться и экспериментальные установки начали приобретать промышленный характер. Неизмеримо возросла роль измерительной и вычислительной техники. Современные экспериментальные исследования в области ядра и элементарных частиц, радиоастрономии, квантовой электроники и Ф. твёрдого тела требуют небывалых масштабов и затрат средств, к-рые зачастую доступны лишь крупным гос-вам или даже группам гос-в с развитой экономикой.

Огромную роль в развитии ядерной Ф. и Ф. элементарных частиц сыграли разработка методов наблюдения и регистрации отд. актов превращений элементарных частиц (вызванных их столкновениями друг с другом и с атомными ядрами) и создание ускорителей заряженных частиц, положившее начало развитию Ф. высоких энергий. Открытие В. И. Векслером

(1944) и независимо Э. М. Макмилланом (1945) принципа автофазировки повысило предел достижимых энергий частиц в тысячи раз. Ускорители со встречными пучками значительно увеличили эффективную энергию столкновения частиц. Были созданы высокоэффективные счётчики заряженных частиц, действие к-рых основано на различных принципах: газоразрядные, сцинтилляционные, черенковские и др. Фотоумножители позволяют регистрировать единичные фотоны. Наиболее полную и точную информацию о событиях микромира получают с помощью пузырьковой и искровой камер и толстослойных фотоэмульсий, в к-рых можно непосредственно наблюдать следы (треки) пролетевших заряженных частиц. Построены детекторы, позволяющие регистрировать редчайшие события - столкновения нейтрино с атомными ядрами.

Подлинная революция в экспериментальном исследовании взаимодействий элементарных частиц связана с применением ЭВМ для обработки информации, получаемой от регистрирующих устройств. Для фиксации маловероятных процессов приходится анализировать десятки тысяч фотографий треков. Вручную это заняло бы столь много времени, что получение нужной информации стало бы практически невозможным. Поэтому изображения треков с помощью спец. устройств преобразуются в серию электрич. импульсов и дальнейший анализ треков производится с помощью ЭВМ. Это чрезвычайно сокращает время между экспериментом и получением обработанной информации. В искровых камерах регистрация и анализ треков частиц осуществляются автоматически с использованием ЭВМ непосредственно в экспериментальной установке.

Значение ускорителей заряженных частиц определяется след. обстоятельствами. Чем больше энергия (импульс) частицы, тем меньше (согласно принципу неопределённости) размеры объектов или их деталей, к-рые можно различить при столкновениях частицы с объектом. К 1977 эти минимальные размеры составляют 10-15 см. Изучая рассеяние электронов высокой энергии на нуклонах, удалось обнаружить элементы внутр. структуры нуклонов - распределение электрич. заряда и магнитного момента внутри этих частиц (т. н. формфакторы). Рассеяние электронов сверхвысоких энергий на нуклонах указывает на существование внутри нуклонов нескольких отдельных образований сверхмалых размеров, названных партонами. Возможно, пар-тоны представляют собой гипотетические кварки.

Другая причина интереса к частицам высоких энергий - рождение при их столкновениях с мишенью новых частиц всё большей массы. Всего известно 34 стабильных и квазистабильных (т. е. не распадающихся за счёт сильных взаимодействий) частиц (с античастицами) и более двухсот резонансов, причём подавляющее их число открыто на ускорителях. Исследование рассеяния частиц сверхвысоких энергий должно способствовать выяснению природы сильных и слабых взаимодействий.

Изучены самые различные типы ядерных реакций. На ускорителе Объединённого ин-та ядерных исследований в г. Дубне впервые осуществлено столкновение релятивистских ядер. Успешно идёт синтез трансурановых элементов. Получены ядра антидейтерия, антитрития и антигелия. На ускорителе в Серпухове открыта новая закономерность сильных взаимодействий - рост полного сечения взаимодействия адронов очень высоких энергий при их столкновении с увеличением энергии столкновения (т. н. серпуховский эффект).

Развитие радиофизики получило новое направление после создания радиолокационных станций во время 2-й мировой войны 1939-45. Радиолокаторы нашли широкое применение в авиации и мор. транспорте, в космонавтике. Была осуществлена локация небесных тел: Луны, Венеры и др. планет, а также Солнца. Сооружены гигантские радиотелескопы, улавливающие излучения космич. тел со спектральной плотностью потока энергии 10-26 эрг/см2*сек*гц. Информация о космич. объектах неизмеримо возросла. Были открыты радиозвёзды и радиогалактики с мощным излучением в диапазоне радиоволн, а в 1963 - наиболее удалённые от нас квазизвёздные объекты- квазары. Светимость квазаров в сотни раз превышает светимость ярчайших галактик. Разрешающая способность совр. радиотелескопов, использующих передвижные антенны, управляемые ЭВМ, достигает угловой секунды (для излучения с длиной волны в неск. см). При разносе антенн на большие расстояния (порядка 10 тыс. км) получается ещё более высокое разрешение (в сотые доли угловой секунды).

Исследование радиоизлучения небесных тел помогло установить источники первичных космич. лучей (протонов, более тяжёлых атомных ядер, электронов). Этими источниками оказались вспышки сверхновых звёзд. Было открыто реликтовое излучение - тепловое излучение, соответствующее температуре 2,7 К. В 1967 открыты пульсары - быстро вращающиеся нейтронные звёзды. Пульсары создают направленное излучение в радиодиапазоне, видимом и рентгеновском диапазонах, интенсивность к-рого периодически меняется из-за вращения звёзд.

Большую роль в изучении околоземного космич. пространства и далёкого космоса сыграли запуски космич. станций: были открыты радиационные пояса Земли, обнаружены космич. источники рентгеновского излучения и всплески у-излучения (эти виды излучения поглощаются атмосферой Земли и не доходят до её поверхности).

Совр. радиофизич. методы позволяют осуществлять космич. связь на расстояния в десятки и сотни млн. км. Необходимость передачи большого объёма информации стимулировала разработку принципиально новых, оптич. линий связи с применением волоконных светопроводов.

Высочайшей точности достигли измерения амплитуды колебаний макроскопич. тел. С помощью радиотехнич. и оптич. датчиков можно регистрировать механич. колебания с амплитудой порядка 10-15 см (имеется возможность повысить этот предел до 10-16 -10-19 см).

Для исследования структуры кристаллов и органич. молекул применяются высокоточные автоматические рентгеновские и нейтронные дифрактометры, в сотни тыс. раз сократившие время расшифровки структур. В структурных исследованиях применяются также электронные микроскопы большой разрешающей силы. Нейтронография позволяет изучать и магнитную структуру твёрдых тел.

Для исследования структуры и распределения электронной плотности в веществе успешно применяются электронный парамагнитный резонанс (открыт Е. К. Завойским в 1944), ядерный магнитный резонанс (открыт Э. Пёрселлом и Ф. Б лохом в 1946), Мёссбауэра эффект (открыт Р. Л. Мёссбауэром в 1958). Совершенствуется исследование структуры атомов и молекул органич. и неорганич. веществ по их спектрам излучения и поглощения в широком диапазоне частот (в т. ч. с применением лазерного излучения; см. Спектроскопия лазерная).

В гидроакустике открыто и исследовано явление сверхдальнего распространения звука в морях и океанах - на расстояния в тысячи км (амер. учёные М. Ивинг, Дж. Ворцель, 1944, и независимо сов. физики Л. М. Бреховских, Л. Д. Розенберг и др., 1946).

В последнее десятилетие развиваются акустич. методы исследования твёрдых тел, основанные на применении ультразвуковых и гиперзвуковых волн (см. Ультразвук, Гиперзвук), а также поверхностных акустич. волн.

Быстрое развитие Ф. полупроводников совершило переворот в радиотехнике и электронике. Полупроводниковые приборы вытеснили электровакуумные лампы. Резко уменьшились и стали надёжнее радиотехнич. устройства и вычислит. машины, существенно уменьшилась потребляемая ими мощность. Появились интегральные схемы, сочетающие на одном небольшом (в десятки мм2) кристалле тысячи и более электронных элементов. Процесс последовательной микроминиатюризации радиоэлектронных приборов и устройств привёл к созданию на неск. кристаллах т. н. микропроцессеров,

выполняющих операционные функции ЭВМ. Небольшие вычислительные машины изготавливаются на одном кристалле.

ЭВМ стали неотъемлемой частью физ. исследований и применяются как для обработки экспериментальных данных, так и в теоретич. расчётах, особенно тех, к-рые ранее были неосуществимыми из-за огромной трудоёмкости.

Большое значение как для самой науки, так и для практических применений имеет исследование вещества при экстремальных условиях: при очень низких или очень высоких температурах, сверхвысоком давлении или глубоком вакууме, сверхсильных магнитных полях и т. д.

Высокий и сверхвысокий вакуум создаётся в электронных приборах и ускорителях для того, чтобы избежать столкновений ускоряемых частиц с молекулами газа. Исследование свойств поверхностей и тонких слоев вещества в сверхвысоком вакууме открыло новый раздел Ф. твёрдого тела. Эти исследования очень важны, в частности, в связи с освоением космич. пространства.